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potentiel est nul sur toute la surface de la couche enveloppante. Pour 

 n'avoir pas à défaire l'isolement séparé de toutes les molécules ou de 

 quelques-unes, et pour conformer nos idées à la réalité des expériences 

 sur les propriétés électriques des cristaux, je suppose que cette égalité de 

 potentiel est produite, non par une liaison métallique temporaire entre les 

 molécules, comme au § III (2"), mais par une feuille métallique entourant 

 notre modèle et dont la surface interne est partout très voisine de l'enve- 

 loppe de l'assemblage, par exemple à une distance moindre que 2A ou 3/i 

 dans notre modèle, ou moindre que 10". /i, si l'on opère avec un cristal 

 réel dans une expérience réelle. 



» X. Pour trouver expérimentalement la solution du problème mathé- 

 matique du § IX, divisons la feuille de métal en deux parties, dont l'une 

 (correspondant an plan d'épreuve de Coulomb) sera désignée par E, pour 

 abréger. Elle peut, ou être assez petite pour qu'on la considère comme 

 plane, ou former une portion de la feuille qui couvre une étendue finie de 

 surface plane sur l'enveloppe de l'assemblage. 



» Opérons d'abord sur le cristal dans son état naturel non troublé et 

 couvert par la feuille métallique dont la partie E est isolée. 



» Produisons le changement de configuration indiqué au § VIII; me- 

 surons alors la quantité d'électricité qui devrait passer de E au reste de la 

 feuille pour égaliser le potentiel de part et d'autre. C'est entièrement et 

 exactement ce que font MM. Curie dans leur admirable expérience avec le 

 quartz piézo-électrique, évitant toute obligation de considérer le problème 

 essentiellement transcendant de la distribution du potentiel électrique à 

 la surface d'un cristal non couvert, quand il existe un trouble pyro- 

 électrique ou piézo-électrique dans l'intérieur. 



» Le quotient de la quantité d'électricité ainsi mesurée par l'aire de E 

 est égal à la composante normale à E de l'électropolarisation intérieure 

 lorsque E et le reste de la feuille sont en communication métallique. 



» XI. Comme conclusion, en suivant M. Voigt dans sa Théorie géné- 

 rale déjà citée, on voit qu'il existe essentiellement dix-huit coefficients in- 

 dépendants pour la piézo-électricité d'un cristal en général, en trois for- 

 mules qui expriment les trois composantes du moment électrique par unité 

 de volume, chacune sous la forme d'une fonction linéaire des six compo- 

 santes de la déformation géométrique (strain) de la substance. A chacune 

 de ces expressions j'ajoute un terme pour la composante du moment élec- 

 trique dû au changement de température, lorsqu'une force appliquée sur 

 la surface empêche tout changement de volume ou de forme. On a ainsi 



