(^ f ^ 



molécules h comme négligeable ou, plus généralement, comme constante. 

 L'énergie moléculaire du fluide £ et son énergie apparente^, c'est-à-dire 

 celle que l'on considère en Hydrodynamique, auront les valeurs suivantes : 



t = { fj'f? {V+7- + ^) dœ dy dz; k= y\ff?{u- -t- t'= + w^-) dx dydz. 



» Nous supposons le fluide contenu dans un volume V auquel 

 s'étendent les intégrations indiquées. 



» Reprenons l'équation (g'i) de Maxwell \0n ihc Dynamical Theory of 

 Gases (Scient. Papers, vol. II, p. 5i)] convenablement corrigée. 



» Négligeons-y les termes qui se rapportent à la conduction de la cha- 

 leur et posons, pour abréger, 



du 



dx 



dv dw . 

 dz dy 



l'équation deviendra 



(■) L= ^ (^ + ^' + ^) "•" P^" '+" ?^^ ^ P^'^ + P'^^^ + p'CËB -H p^y)C = o. 

 » Ajoutons au jjremier membre 



i(F + V + p) ^' + ;?tl^ + ^ + ?) (È + :| + *) , 



ensuite développons -j [^p (^- + vi" + ^")] et, enfin, dans l'équation ainsi 



obtenue, faisons l'intégration par rapporta dxdydz, en l'étendant au vo- 

 lume occupé par le tluide. Nous aurons 



^ ^i + ly Yp (^ ^ .;;5 + ^) (/,, + „it, + mw) ds 



I -I- / C f (fI''a-hffb + fC'c-+-f'nK^^ + :ZlR-h?l-n^)dxdydz = o. 



» Si le fluide ne peut pas franchir la surface s du volume qu'd occupe, 

 le second terme à gauche disparaît. Admettons-le et appliquons à l'équa- 

 tion (3) de ma Note précédente la même transformation que celle qui 

 vient d'être indiquée; nous trouverons 



dk 

 dt 



— I f f ['^l^a ■+- fn-b-j- fÇ'c -h p-/i"C A + fCl B -H p;-/iC ) dx dy dz 



- f I /p("X + vY -h wZ)dxdydz, 



