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 c'est-à-dire, en tenant compte d'une autre équation de Maxwell, 



(3) 1^" = - J^ +fj I f ( aX + C'Y -I- (pZ) dx dy dz. 



Ainsi, la variation de l'énergie apparente est due en partie à l'action des 

 forces extérieures; une autre partie de cette variation (nous la désigne- 



rons par -T- ) résulte de ce que l'énergie interne ou moléculaire et l'éner- 

 gie apparente sont susceptibles de se transformer l'une dans l'autre. 

 » Convenons de définir les symboles />, et F j)ar les équations 



?,p ~ pE- + ^rr H- p^- , 6 = a -^ /> H- c ; 



F = (p - pFO« -^{p- 9^')b + {p - p?)r - ?-^A -^^IB -jûr. _ 

 = - ?V(a - le)- pV(^ --jO)- p^=(c -iO)-p^^A — p^^B- ?irX^ 

 = (p-pË^)(a-iO) + (;.-pV^)(i-ie)-h(^-p!:^)(o-i6)-p^U-??:^B-p;^C; 



la valeur de — t- ou de — r- s écrira 



clt dt 



(4) -f^ = ^^^=fff(p^-F)d.dyd.. 



Par conséquent, l'énergie moléculaire du fluide change de valeur, en pre- 

 mier lieu, par suite du travail ordinaire de la pression; mais, en outre, 

 grâce à la perturbation apportée à l'état normal du fluide, et notamment 

 grâce à l'inégalité des pressions normales entre elles et à l'existence des 

 pressions tangentielles, il y a production ou consommation d'énergie mo- 

 léculaire, en quantité F par unité de temps et de volume. Dans le cas où 

 la perturbation n'est point très violente, on parvient facilement, en po- 

 sant Q = (u H- ^)- et Q = (m h- E)((' -I- ■/)) dans l'équation fondamentale, 

 aux relations 



A(^_pl^) = _.p(«._ie, A(p,î:; 



''- à ?a 



et l'on trouve de même les équations relatives a p — ^r,^, p — p 

 et flr,. Il vient alors 



Celte formule nous apprend que le sens dans lequel s'effectue la transfor- 

 mation d'énergie représentée par le terme F est lié aux lois des chocs mo- 

 léculaires. Si les chocs sont de nature à faire disparaître, au sein du 



