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d'expérience, les vitesses de projîagation se sont accrues dans de grandes 

 proportions. C'est ainsi qu'une charge minime de off'',63 de fulminate 

 permet d'obtenir des vitesses de propagation atteignant, sur le parcours 

 de i^.iS, les valeurs de i loo™ dans l'air, de 800"" dans l'acide carbonique 

 et de 2000™ dans l'hydrogène. 



» Ce mode d'excitation par un explosif n'a d'ailleurs rien d'essentiel à 

 la production du phénomène et il est facile de l'obtenir par des dispositifs 

 purement mécaniques. J'ai employé notamment, comme source de com- 

 pression non explosive, des ampoules spliériques en verre soufflé, d'un dia- 

 mètre voisin de celui du tube servant à la propagation ; la rupture était 

 produite par la compression d'un gaz de même nature que celui dans 

 lequel on se proposait de mesurer la vitesse de propagation. 



» Ces ampoules se rompent sous des pressions de 5o à 1 00 atmosphères, 

 en se pulvérisant en poussière impalpable, et, en raison de leur diamètre 

 presque égal à celui du tube, elles permettent d'obtenir à courte distance 

 une propagation par tranches parallèles. Ce mode d'excitation, bien que 

 très inférieur à celui des explosifs, m'a déjà permis d'observer des vitesses 

 dans l'air atteignant 480™ sur un parcours de i" environ, c'est-à-dire supé- 

 rieures de iSo"" à la vitesse normale du son. 



» II. Une deuxième difficulté que présente l'étude des vitesses de pro- 

 pagation d'une discontinuité tient à la modification rapide que subit, dans 

 les milieuœ inertes, la valeur de la différence finie des dilatations sur le front 

 de l'onde, au fur et à mesure qu'elle se propage. Si l'on remarque en effet que 

 le front de l'onde peut se propager avec des vitesses trois ou quatre fois supé- 

 rieures à celles du son, tandis que la queue de l'onde formée des faibles con- 

 densations initiales laissées en arrière se propage avec la vitesse du son, on 

 voit que l'onde, dans son ensemble, subira une sorte d'étirement ou de 

 dilatation a rétro et que la condensation du front s'atténuera avec une 

 extrême rapidité, en s'étalant vers l'arrière. 



)) Dès lors, la vitesse de propagation du front seï-a constamment variable 

 et s'atténuera rapidement. On est, par suite, conduit à suivre la variation 

 progressive des vitesses en mesurant les valeurs moyennes sur des parcours 

 régulièrement croissants de façon à reconstituer la loi de décroissance des 

 vitesses. 



» Les tracés recueillis aux diverses distances mettent pleinement en évi- 

 dence le rôle que la discontinuité joue en laison de sa grande vitesse dans 

 l'étalement et la répartition des pressions dans le tube. Du côté de l'exci- 

 tation, la pression est tellement brusque qu'elle se réduit à une percussion. 



