(48 ) 

 secondaire ne diminue alors que d'une fraction de sa valeur. L'absorption 

 par l'air ne suffit donc pas à expliquer la lenteur d'accroissement de l'effet 

 secondaire avec l'épaisseur du coadensateur. 



» Il faut encore tenir compte des circonstances suivantes : 



» 1° Les rayons S se disséminent en tous sens à partir de la surface ZZ 

 qui les émet, et la quantité de rayons S éuiis latéralement et mal utilisés 

 est d'autant plus importante que l'armature AA est plus éloignée de aa 

 par rapport à la largeur de la région rayonnante de ZZ. 



» 2° Une partie de l'action propre du métal ZZ est due à ce que les 

 rayons S tombant sur AA s'y transforment en rayons tertiaires T, et l'action 

 électrique tertiaire que les rayons T exercent à leur tour est d'autant plus 

 faible que la source ZZ des rayons S est plus éloignée de AA. 



» 3" Enfin, sous influence des rayons X, le champ électrique cesse d'être 

 uniforme dans toute l'épaisseur du condensateur et se localise principale- 

 ment au voisinage des armatures; cela résulte d'expériences récentes de 

 M. Child('). Or l'action de décharge des rayons S augmente avec la valeur 

 du champ électrique. 



)) Les principales particularités de l'action propre du métal dans la dé- 

 charge s'expliquent ainsi suffisamment par le mécanisme de Veffet secon- 

 daire dû aux rayons S. 



» IIL Le mécanisme général suivant de l'action des rayons X (effet 

 primaire), ou des rayons S (effet secondaire), sur le gaz qu'ils traversent 

 dans le champ électrique, me parait résulter nécessairement des expé- 

 riences de M. Child rapprochées des expériences antérieures de MM. Righi, 

 Villari, J.-J. Thomson, J. Perrin sur les rayons X. 



» A travers chaque surface de niveau i du champ électrique d'un coa- 

 densateur plan, il passe un double flux d'électricité savoir : un flux positif 

 formé de charges positives que les rayons X ont libérées dans les diverses 

 couches d'air comprises entre i et l'armature positive aa et un flux négatif 

 résultant de toutes les charges négatives issues de l'autre côté de 2. Ces 

 charges positives et négatives se déplacent avec des vitesses finies. Près de 

 l'armature positive rta, par exemple, le flux négatif issu des différents élé- 

 ments de volume de la couche d'air située au-dessus de 2 l'emporte sur le 

 flux positif, issu des différents éléments de volume de la couche à'dw plus 

 mince située au-dessous de i ; il y a donc en 2i de l'électricité négative libre 

 en mouvement dont la densité cubique est constante une fois le régime per- 



(') Child, Wiedemann's Annaleii du i.j avril 189S; l. LXV, j). 1.J2. 



