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qu'on puisse traiter les rapports — > — comme des infiniment petits, je suis 



parvenu aux résultats que je vais indiquer. 



» Soit e l'épaisseur R, — R„ du bandage. Posons 



et 



R^4-Rî 



R 2 P _ R ' P I R - R 2 (' P y> \ 



"o * u "i J 1 g J_ "o "i l.' — ' I ; A 



3X4-2|x R? — R5 ' y.xx Hî — R-„ X + 2|i. 



(X et {A désignant les coefficients de Lamé). Introduisons en outre les fonc- 

 tions 



,, _ R^— p' — R^e-— An _ 

 ~ 4RV ^' 



/=(^-'^)^2 + >^log(^) 



(p désignant la distance d'un point quelconque M de la masse du ban- 

 dage au centre de la section méridienne correspondante). Appelons, 

 enfin, w l'angle d'inclinaison du rayon p sur le rayon équatorial. Sous l'ac- 

 tion des pressions P^ et P,, tous les points s'écartent de l'axe d'une quan- 

 tité v.a. En même temps le rayon p éprouve l'accroissement 



h^^:^ >:». + - + ti ■- COSoj, 



et l'angle w s'augmente de la quantité 



F — f sin (0 



Soj= P 



la 



Le diamètre horizontal et le diamètre vertical de la section méridienne de 

 rayon p éprouvent une égale dilatation proportionnelle : oo + -L , indépen- 

 dante de la première puissance de -• Mais en raison de la variation Sw, la 



section ne demeure pas exactement circulaire : les éléments matériels su- 

 bissent, tangentielleraent à cette section, un glissement qui est propor- 

 tionnel à leur distance à l'équateur et qui tend à les rapprocher de l'axe 

 du tore. 



» Appelons maintenant P, Q, S les pressions normales qui s'exercent, 



