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le parti possible de la méthode du prisme. Le brome, très transparent pour 

 le rouge, est à peu près complètement opaque pour la raie D; les sources 

 spectrales ordinaires n'offrent que peu de ressources pour l'étude de la 

 dispersion dans un intervalle aussi restreint; l'emploi des franges Fizeau- 

 Foucault fournit, au contraire, dans toute région du spectre, des repères 

 régulie'rement distribués et. aussi nombreux qu'on voudra. C'est ainsi qu'à 

 l'aide d'un quartz parallèle j'ai obtenu, pour diverses températures, les 

 résultats suivants : 



N° d'ordre 



des 



franges. 



Longueur 

 d'onde. 



V-V- 

 790.9 



758,6 



22 



23 (Raie A) 



24 7"^9,o 



25 701,7 



26 676,5 



Raie du lithium. . . . 670,8 



27 653,2 



28 63i,5 



29 611,4 



30 592,5 



Raie D., 589 



1,6368 

 I ,6894 

 I ,6422 

 1,6453 

 1,6486 

 1,6495 

 1 ,6520 

 1,6557 

 1,6598 



I ,6827 

 I ,6852 

 1,6879 

 i,64o8 

 1,6489 



.,6447 

 1,6742 



I ,6280 

 I ,63o5 

 I ,683o 

 1,6358 

 1,6889 

 1,6897 

 I ,6422 



[,6543 



,6226 

 ,6260 

 ,6276 

 ,63o4 

 ,6335 

 ,6343 

 ,6365 

 ,64oi 

 ,6488 

 ,6475 

 ,6488 



» Ces nombres mettent en évidence un pouvoir dispersif extraordinaire : 

 par exemple, entre les raies A et D et à 20°, ce pouvoir dispersif est égal 

 à o,o3'7, et si nous prenons quelques substances dont l'indice soit compa- 

 rable à celui du brome, nous trouverons des valeurs telles que les sui- 

 vantes : 



Flint très dispersif 0,016 



Naphtaline bromée 0,027 



Sulfure de carbone 0,080 



Brome o , 087 



» Le brome qui a servi pour ces mesures a été préparé par l'action de 

 l'acide sulfurique sur un mélange de bromure et de bromate de potassium 

 réputés purs, lavé à grande eau et desséché sur l'anhvdride phospho- 

 rique. » 



