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» réel (V d'un fluide et son volume théorique calculé en le supposant à l'état de gaz 

 » parfait ». Si l'on fait les changements de zéro indiqués précédemment, le théorème 

 prend la forme : « Il existe un rapport constant entre le volume théorique occupé par 

 » un fluide sous la pression /v et à la température T^— T„, et l'excès r, — ('„, de son 

 >) volume critique sur son volume limite ». La valeur numérique de ce rapport paraît 

 voisine de 4I68- 



» Si donc on connaît pc, T^, (V, *',« et le poids moléculaire M, on peut calculer T,„. 



.. Voici, pour les corps les plus intéressants étudiés par M. S. Youns, les valeurs 

 de IV (nombre des centimètres cubes occupés par if"- du corps) et de T„, (tempéra- 

 ture centigrade diminuée de 278") : 



Elher. 

 1,019 



01 ,4 



0,599 



Isopen- 

 Penlane. tane. 



1,171 

 46° 



43°, 3 



M .. 



cale. 

 M .. 

 cale. 



C«H«. C6H>FI. G«H=^CI. C'HSBr. CMI^I. CCI' 

 i'„,... 0,892 0,767 0,734 0,554 0,459 0,490 

 T„,... 46°, 6 56° 61° 69° 72° 4o° 



» En faisant usage de ces valeurs de c,,, et T„,, j'ai Vu que les anomalies constatées 

 en des points correspondants soit pour les densités de liquides, soit pour les tensions 

 de vapeurs saturées, disparaissaient. Ces calculs sont trop longs pour être donnés ici, 

 mais je citerai du moins la vérification suivante : 



i> Dans un Mémoire couronné par l'Académie des Sciences de Copenhague et récem- 

 ment publié {Zeits. Phys. Chem., février 1900', M"" K. Meyer, par une discussion 

 très minutieuse des expériences de M. S.Young au moyen de la méthode géométrique 

 de M. Amagal, avec l'emploi des coordonnées logarithmiques préconisé par M. Raveau, 

 a fait voir que, si l'on établit pour divers corps les courbes de variation de tension de 

 vapeur à partir du point critique (ainsi ((ue les courbes de variation de volume du 

 liquide saturé et analogues), toutes ces courbes se superposent à celles d'un corps- 

 type (l'auteur, à l'exemple de M. Young, choisit CH^FI), à condition d'ajouter ou de 

 retrancher quelipies degrés aux températures critiques expérimentales, et d'augmenter 

 ou de diminuer les volumes critiques de quelques millièmes de leur valeur. Ces com- 

 paraisons ne portant que sur des diflerences ne permettent pas de déterminer ('„ 

 et T,„. Mais, en revanche, si l'on connaît i'„, et T„,, on peut calculer sans difficulté les 

 (lifl"érences de l'auteur danois. Pour CH'^Fl, on a sensiblement 



T„,— o,iT^ et i„,= 0,2721V; 

 on peut donc poser pour un corps quelconque 



t',„:t; — 0,1 -1- 0, (''„,:(■; — 0,272 + -.. 



Le Tableau suivant permet de comparer les valeurs de 5 et e trouvées par la méthode 

 purement , empirique de M"'" Meyer avec celles qui résultent du premier Tableau 

 donné plus haut. 



CH^Fl. CSH^Cl. C'H'Bi- 

 0,000 -i-o,oo2 0,000 

 0,000 -t-o,oo3 — o,oo3 

 0,000 — 0,002 --o,oo3 

 0,000 — o,oo3 — o,oo3 

 C. R., 1900, --i' Senn 



