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 " Il y avait une autre différence entre les dispositifs de M. Rowland et 

 de M. Himstedt et le mien. Dans leurs expériences, le système asia- 

 tique aa {fig. 2) se trouve séparé du disque tournant D par des plateaux 

 fixes formés de secteurs d'étain i collés sur de l'ébonite ou du verre 2. 



Fig. 



Fis. 3. 



Dans mes expériences, le système aa {fig. 3) est séparé du disque par 

 deux couches métalliques ; laiton i, étain 3, entre lesquelles se trouve la 

 feuille de mica 2. 



» J'ai alors remplacé ces plateaux laiton, mica, étain par des plateaux 

 ébonite-étain. Dans ces conditions, j'ai obtenu des déviations réversibles 

 à la fois avec le signe de la charge et le sens de la rotation du disque; leur 

 sens coïncide avec celui que donnerait l'effet magnétique de la convectiou 

 électrique. 



» C'est là le résultat de M. Rowland et de M. Himstedt. Mais le lia.sard de 

 l'expérimentation m'a permis de constater ([ue ces déviations (lisjiaraissent 

 dès qu'on interpose une seconde couche métallique, parallèle et voisine 

 de la couche d'étain, entre le disque et le système astatique. 



» Ces déviations ne sont donc pas ducs nu champ magnétique du courant 

 continu auquel étpdvaudrait la convection électrique. Une plaque métallique 

 ne peut, en effet, ni diminuer ni supprimer l'action magnétique d'un cou- 

 rant continu, comme il est du reste facile de le vérifier dans mes expé- 

 riences, à l'aide de la spire témoin. 



» D'autre part, l'ordre de grandeur de ces déviations s'accorde bien 

 avec celui calculé pour la convection électrique lorsque celles-ci seraient 

 faibles, mais elle n'augmente pas avec les conditions qui feraient croître 

 cette convection. Je n'ai pu, en effet, obtenir plus de 12""" à i^'"'", alors 

 même que la convecLion aiu'ait dû donner i^S™'". 



