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à 01, la susceptibilité initiale (considérée comme la valeur de ^ j ayant 



ainsi une valeur très considérable; l'intensité d'aimantation obtenue en 

 effectuant le dépôt verticalement dans le champ terrestre est déjà très 

 notable; lorsqu'on cherche à compenser la composante verticale par le 

 passage d'un courant convenable dans la bobine où se font les dépôts, on 

 réduit cette aimantation, mais, comme il est difficile de réaliser la com- 

 pensation rigoureuse, elle garde une certaine valeur; c'est pourquoi la 

 courbe A, correspondant à un dépôt ainsi obtenu, ne part pas de zéro. 



» La courbe B montre que c'est seulement pour un champ d'environ 

 lo gauss que la croissance de l'intensité d'aimantation se ralentit; ainsi, 

 bien que les aimants particulaires qu'on suppose dans la théorie du Magné- 

 tisme soient ici soumis dès leur formation à l'action du champ, ils ne se 

 placent dans le dépôt de manière à réaliser à peu près la saturation que 

 pour des champs assez élevés. Mais les positions qu'ils prennent se rap- 

 prochent cependant beaucoup plus vite de celles qui correspoudent à la 

 saturation que celles prises, dans un dépôt primitivement peu aimanté, 

 sous l'action d'un champ croissant. 



» On remarquera que la courbe B ne présente pas de point d'inflexion, 

 à l'inverse de la courbe ordinaire. On doit considérer cette courbe comme 

 donnant pour chaque champ l'aimantation la plus grande possible pour le 

 fer électrolytique obtenu ; sa comparaison avec la courbe A montre l'in- 

 fluence des liaisons moléculaires et magnétiques qui s'opposent à l'action 

 du champ lorsqu'on construit la courbe d'aimantation ordinaire. » 



