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qu'il marche à l'état de régime : on doit, en effet, se préoccuper des oscil- 

 lations de vitesse qui naîtraient, par exemple, à la suite d'une variation 

 brusque de résistance due à la mise en marche d'un outil. L'étude rigou- 

 reuse de ce genre d'oscillations dépend d'une intégrale hyperelliptique. 

 Quand le moment P de la percussion est très petit, l'écart E entre le maxi- 

 mum et le minimum de vitesse est donné par la formule 



W' 



_ 4PMR=cos(' ^ /4 cos-t -+- (p-— i) sin-/ 



B(p2— i)-+-4MR''cos''2V B(B — MR^sin^i") 

 et la durée T d'une oscillation de vitesse est 



''is/: 



B — MR^-sin^f 

 B ( ç>-—\) -4-4MR2cos='? ' 



» On voit que, pour i = Go°, l'écart E est nul (au premier degré d'ap- 

 proximation). C'est là un avantage important du guidage tangentiel sur le 

 guidage radial. Pour le cas du guidage radial {i = o), on a simplement 



8P1MR'- 



B(s'--i) + 4BMR-^ 



» L'importance de l'écart E diminue donc avec le rapport ^.^_ , tandis 



que la variation Aw dépend, comme on l'a vu, du rapport ^_ ^_ > qu'il 



faut rendre aussi grand que possible. 



» C'est en tenant compte de cette double condition qu'on peut, dans 

 chaque cas particulier, trouver les meilleures valeurs de p et de MR'. » 



PHYSIQUE. — Sur les fonctions électrocapillaires des solutions aqueuses. 



Note de M. Gouv. 



» J'ai déjà montré (') que la hauteur A du mercure dans l'électromètre 

 capillaire est liée à la différence électrique A — L | Hg au ménisque (qui 

 n'est connue qu'à une constante près), par une fonction différente pour 

 les divers corps; je puis aujourd'hui en donner un aperçu général. Les 

 mesures (à 18°) sont censées faites avec un tube qui donne 1000™™ pour le 

 maximum de h avec une solution normale de H-SO\ Les solutions très 



(') Comptes rendus, \" février et ai mars 1892. 



