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réaction progresse généralement avec des vitesses considérables, attei- 

 gnant plusieurs milliers de mètres par seconde. 



» Les conditions relativement simples de la détonation des mélanges 

 gazeux explosifs sont aujourd'hui connues. On sait que la réaction se pro- 

 page par une onde à vitesse constante, qui est le siège d'une modification 

 physique et chimique. Sa vitesse peut atteindre 5 à 6 fois la vitesse nor- 

 male du son dans le milieu. C'est ainsi que, pour le mélange tonnant 

 d'hydrogène et d'oxygène, la vitesse de propagation est de 2800"", la 

 vitesse du son dans le mélange étant de 5 10™ environ. Ce point fonda- 

 mental résulte des déterminations que nous avons effectuées, M. Berthelot 

 et moi, sur de nombreux mélanges gazeux explosifs. 



» Si les phénomènes de détonation sont bien connus, leur mécanisme 

 intime reste pourtant obscur, et les divers systèmes actuellement en pré- 

 sence ne semblent pas susceptibles de rendre compte des grandes vitesses 

 de propagation observées, si l'on n'y joint pas la notion d'une discontinuité 

 entretenue à l'état de régime parla réaction chimique qui l'accompagne. 



» Un premier système d'interprétation consiste à scinder, pour ainsi 

 dire, le phénomène de détonation en deux parties; la réaction est consi- 

 dérée comme produite par une élévation de température préalable, due au 

 phénomène purement physique de compression adiabatique du milieu 

 considéré comme inerte. Le phénomène chimique est, dans cette hypo- 

 thèse, consécutif à la compression et peut même comporter un certain 

 retard par rapport au passage de l'onde mécanique; il n'intervient pas, en 

 tout cas, pour modifier la constitution du milieu dans lequel se propage 

 l'onde mécanique, et son rôle se borne à entretenir la valeur élevée de la 

 condensation propagée par l'onde. 



» Dans cette hypothèse, la vitesse de propagation est donc la vitesse de 

 propagation d'un ébranlement dans le milieu inerte. Or cette vitesse ne 

 peut être que la vitesse normale du son, tant qu'une discontinuité n'a pas 

 envahi le front de l'onde. A ce moment seulement, une élasticité nouvelle 

 intervient, d'autant plus élevée que la discontinuité des pressions qui s'éta- 

 blit sur le front de l'onde est plus considérable. On trouve, par exemple, 

 en admettant la loi adiabatique dynamique d'Hugoniot, qu'une disconti- 

 nuité d'une quarantaine d'atmosphères serait suffisante pour assurer la 

 vitesse de propagation de 2800™ observée sur le mélange tonnant d'oxy- 

 gène et hydrogène. La réaction décuplant sensiblement la pression initiale, 

 il suffit que l'étincelle ou l'amorce initiale ait porté le mélange tonnant à 

 une pression de 4''^'^ avant la réaction, pour que le phénomène s'amorce 



