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» Dans les relations (i 4) 



dQ — K dt + "^ ~ ^ 7; d\ , 



dQ = \\'dt-'^^^^^Ydp. 



Si l'on pose 



dQ ~,o, 



il demeure bien entenilu que, clans la comparaison qui sera faile entre 

 deux états différents de pression, de volume et de température, la chaleur 

 Q sera supposée constante, c'est-à-dire que l'on n'y ajoutera rien, ni direc- 

 tement par l'action du feu, ni par d'autres moyens détournés, tels qu'une 

 transformation de force en chaleur emmagasinée. . . . 



» On peut, je crois, arriver à luie autre solution du problème. 



» En adoptant ]>our chaque gaz ou vapeur un zéro spécial et en comp- 

 tant les températures à partir de ce zéro, les pressions sont données par 

 la relation 



» Les produits /)V, 



p\ = m\,(^. 



» Les quantités de chaleur \ des vapeurs à saturation observées par 

 Regnault, 



X = NvÔ + const. ('). 



)) Lorsque la vapeur est surchauffée sous pression constante, la chaleur 

 augmente d'une quantité c(T — ), (T étant la température finale, la 

 température à saturation, et c la chaleur sjjéciuque sous pression con- 

 stante). 



» La chaleur totale est, par suite, 



Q = N v'O -r- c(T — fJ) -^- const.; 

 pour la même vapeur à une autre pression et à une autre température. 



Q' = N ^ -I- c'(T' - 6') + const. 



(') Voir mon IMénioirc présenlé à l'Académie le 20 décembre 1S86. 



