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A'aleurs que nous devons iutrotluire dans notre équation ci-dessus. Ri°;ou- 

 reusement parlant, nous devons aussi tenir compte de l'action qu'a la forme 

 même du poids /Jo- En nommant h sa hauteur etV sa largeur constantes, on 

 trouve aisément pour le moment d'inertie 



Il vient ainsi, pour notre équation générale. 



T étant la durée d'une oscillation entière. En faisant p,^, p, et p, nuls, 

 l'équation devient 



c'est, comme il en devait être, celle du pendule simple ordinaire. 



)) La discussion de notre équation conduit à des résultats très intéres- 

 sants; la place me manquant ici pour les examiner, je me mets de suite au 

 point de vue expérimental. 



» Au lieu de prendre pour inconnue le temps exprimé en secondes, pre- 

 nons le nombre de battements par minute. Eu désignant ce nombre par n, 



on a ï = — • Dans la construction d'un pendule, tout comme pour \\w 

 Il ' ' 



pendule déjà fait, il serait très difficile de déterminer directement les divers 

 moments que renferme l'équation (T ); il faut donc suivre une autre voie, 

 pour se servir de celle-ci. Posons 



^(PoLo A- -,PiK- ^J>sf.) -^ A, 



g- = 9", 8o8(/), 77 -r=], 14.590.7, 



et élevons au carré; il vient 



0,0002.~C)'jn- — pr, — j^ 





» Pour déterminer les deux constantes A et B-, il nous suffit de donner 

 a Po deux positions dilïérentes aussi écartées que possible l'une de l'autre 

 et de compter le nombre d'oscillations qui y répondent. En ce qui con- 

 cerne A, il est plus simple encore d'élever assez /;„ pour qu'il y ait équi- 



