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el toutes les fois que cette condition n'est pas satisfaite, le problème n'a 

 pas de solution. 



» Cependant on rencontre, dans les mesures électriques, un cas parti- 

 culier où il paraît ejcisterunG. solution particulière du problème, indépen- 

 dante de la condition (4) : c'est lorsqu'on cherche à déterminer le coeffi- 

 cient de self-induction du système des deux bobines par la méthode de 

 l'extra-courant, à l'aide du dispositif du pont de Wheatstone. L'équation 

 de la méthode est alors 



(b) L,L,^ + -^--^^— ^-(L, H-L,\o^ _(R,+R^)p,^ = 0. . 



Dans cette équation, i„ est Tintensité du courant qui traverse le galvano- 

 mètre de résistance g et p est une résistance, déterminée par la relation 



» Lorsqu'on opère, par exemple, par établissement de courant, les con- 

 ditions initiales sont 



A l'époque < — o I = o '0=0 



» t^T 1 = 1 4=0 



)) Or, intégrons l'équation (G) terme par terme, entre les limites o el 

 T, Tétant la période d'établissement du courant. On aura, pour le premier 

 terme, 



.dt 



ï'>-(i 



Cette intégrale ^ représente ce qu'on peut appeler la vitesse de variation 



du courant. Or, si Ton suppose que cette vitesse reprenne la même valeur 

 au commencement et à la fin de la période T ('), ce terme disparaîtra dans 

 l'intégration. Comme d'ailleurs le troisième terme disparait aussi, l'équa- 

 tion (6) se réduira, après l'intégration faite, à 



q étant la quantité tl'éleclricité qui passe à travers le galvanomètre. Lors- 



(') L'expérience monu-e que rextra-courant de riiptiire donne au galvanomètre la 

 même impulsion que l'extra-courant d'établissemeiU. 



