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» Tout d'abord on peut admettre un angle de raccordement de i8o", 

 supposition justifiée par lillumination de la vapeur sous la goutte au 

 moyen des étincelles d'une bobine de Ruhmkorff, par la photographie 

 instantanée et par ce qui suit : pour [i = i8o°, on a l'épaisseur de la 

 goutte c =: asfi. 



» J'ai vérifié cette relation sur cinq liquides différents, en produisant 

 des gouttes de o™,o8 à 0^,09 de diamètre sur une plaque de platine large, 

 épaisse, bien plane et maintenue bien horizontale sur une tablette de 

 fonte solide à trois vis calantes et percée en son centre. 



» Le calcul fait au moyen des constantes capillaires déterminées par 

 MM. BèdeetMendeleef à 1 5" donne les épaisseurs suivantes : eau 5""°, 53, 

 glycérine li'""',6], alcool 3'"", 44, éther 3™™, 14, chloroforme a™"», 73. 



)) J'ai trouvé ces mêmes épaisseurs, pour la glvcérine et le chloroforme, 

 à moins de ^ de millimètre près; pour l'alcool et l'éther, les épaisseurs 

 étaient supérieures de près de ~ de millimètre, ce qui s'explique par ce 

 qu'ils étaient un peu aqueux; pour l'eau, j'ai essayé d'apporter plus de 

 précision. La tension superficielle étant 5,9298 à 100° (extension de la 

 formule de M. Woolf) et la densité 0,95877 (Despretz), on a e,o^, = 4"'". 97» 

 et j'ai bien trouvé 5™"* exactement. Je me propose, d'ailleurs, d'étendre 

 ces mornes vérifications à des sphéroïdes, depuis 0° jusqu'à 100°, dans 

 l'appareil à atmosphères variables que j'ai antérieurement eu l'honneur de 

 présenter à l'Académie, afin d'y constater les petites variations de a- avec 

 la température. 



Mais, ces premières vérifications de l'équation différentielle ci-dessus, 



^ = I j=z==, m'ont poussé à compléter d'abord l'étude de la forme 



des gouttes. 



» Elle peut s'écrire 



dx «2 fi^ 



dz 



(-5) 



■ — ou — = i — ^ — ' - 



:\ a- a'\a~ 



z dz 

 a a 



Soit (' = 4/2 — ^j d'où 



dv 



— z dz 

 a a 



7^' 



