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 liptique résultante par les équations 



COS 2 1 = COS 2 ip COS 2 , 



tane(fi — a) = ■ „' ) 



tan2i'= — tan"/, 



sin2(p'= sin2/'sin[([î — a) -i- ([i'— oc')], 



tang2 0'= tang2i'cos[(fi — a) -H (P' — oo')], 



A = 0' - 0, 



\ . „ . o . . • A'^ + B'^ 



/ = VT COS-« -h n- SUT/ = -p; n^ • 



•' A- + tS- 



» Les trois premières donnent snccessivement les angles auxiliaires i, 

 P — a et /'; les trois suivantes donnent le rapport et la direction des axes 

 de l'ellipse E', et la dernière la somme des carrés des axes A' et B'. 



» Inversement, si l'on connaît la vibration elliptique finale E' par les 

 angles o' et \ et la fraction i — / de lumière perdue, par suite d'une ou de 

 plusieurs modifications successives imposées à la vibration primitive E, et 

 si l'on se donne, entre certaines limites, le rapport des coefficients m et n, 

 on peut en déduire les angles 6 et p — a, ainsi que les coefficients m et n, 

 c'est-à-dire les conditions dans lesquelles devrait avoir lieu une modifica- 

 tion unique équivalente. 



» Si l'on admet, comme cas le plus simple, que les coefficients m et n 

 soient égaux, il en résulte i' ■= i; les équations qui donnent les angles et 

 fi' — a' sont les mêmes que si l'intensité n'était pas modifiée, et l'on a 



m 



= n = ^f. 



>) Le théorème précédent peut donc être énoncé sous cette forme plus 

 générale : 



» L'action sur la lumière d'un ensemble quelconque de lames cristallines 

 équivaut à celle d'une lame unique d'un cristal à un axe parallèle à l'axe et 

 perpendiculaire aux rayons incidents, qui affaiblirait dans un même rapport les 

 rayons ordinaire et extraordinaire. 



» Il est clair que la réversibilité existe encore pour un système optique 

 formé d'un polariseur et d'un analyseur entre lesquels se trouve un en- 



