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certain volume d'air. — La pression de l'air ainsi emprisonné est inférieure 

 à celle de l'atmosphère, et l'eau d'aval s'élève sous la nappe au-dessus de 

 son niveau dans le canal de fuite. En même temps, l'excès de pression sur 

 la face externe de la nappe la rapproche du barrage. Ces deux effets crois- 

 sant avec la charge, la nappe se déprime en s'éloignant progressivement 

 de la forme plus allongée qu'elle affecte lorsque sa face inférieure est sou- 

 mise à la pression atmosphérique. Nous la désignerons par le nom de 

 nappe déprimée, réservant le iiom de nappe libre pour le cas où l'accès de 

 l'air en dessous est complètement assuré. Ce changement de forme est 

 accompagné d'une augmentation graduelle du coefficient de débit 7?2('); 

 si l'on représente par M celui de la nappe libre, m, varie depuis m = M, 

 pour les très petites charges, jusqu'à m = i,o8M, pour la charge limite 

 H = o"',235. 



)) 2° Charges comprises entre o™,235 (o^.aio) et o™,295. — Nappe adhé- 

 rente. — En approchant de la charge o™, 235, l'élimination de l'air se fait 

 rapidement et la nappe subit tout à coup une modification des plus remar- 

 quables. Son pied se retire vers le barrage, au point de passer en arrière 

 du plan vertical cprrespondant à sa partie supérieure ; sa surface devient 

 verticale et se couvre de cannelures imitant les plis d'une draperie ; en 

 même temps le coefficient m passe subitement de i,o8M à 1,29 M (soit 

 o,56 en valeur absolue); cette augmentation énorme de m donne lieu à un 

 abaissement du niveau d'amont qui, par le seul effet du changement de 

 forme de la nappe et sans que le débit affluant ait été modifié, s'abaisse de 

 H = 0^,235 à H = o'",2TO. On observe donc, en franchissant le point 

 de passage, ce fait singulier qu'une petite augmentation de débit amène 

 un abaissement très notable du niveau en amont du barrage. La nappe 

 adhérente, une fois établie, persiste jusqu'à la charge H = o™, 290 à o™, 2g5 ; 

 dans cet intervalle, elle est stable, c'est-à-dire qu'elle se reforme si on la 

 détruit momentanément en y introduisant de l'air. Le coefficient m reste 

 lui-même sensiblement constant jusqu'à ce que l'on atteigne un deuxième 

 point de transformation. 



)) 3° Charges supérieures à o™,295. — Nappe noyée en dessous. — En 

 approchant de la limite H = o™, 295, la nappe adhérente devient instable 

 et fait place à une troisième forme plus allongée et bien connue : c'est la 

 nappe noyée en dessous. Le coefficient m subit en même temps une réduc- 



(') Nous supposons le débit calculé par la formule classique Q :r= «j LH^/a^H 

 (L, longueur du déversoir; TI, charge au-dessus du seuil). 



