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(en mettant à la terre l'une des paires de secteurs), on retrouve les for- 

 mules (i) et (i bis). 



V Mais, si l'on tient compte de la différence parasite v, en faisant 



V = V, -}- t», la formule devient 



S = /!-(V, -V,)(V, -V,-2c), 

 et si l'on y fait V, = o (en mettant à la terre), elle se réduit à la forme 



(2) ^ = kY(\ -^2i'), 



Vêtant le potentiel du pôle isolé de la pile de charge; et si l'on change 

 alors de pôle, ce qui revient à changer V on ( — V), la formule devient 



(2 bis) V = kY(Y -iv). 



» En faisant une série de mesiu'es alternées, les déviations ï^ et S' obte- 

 nues seront donc fournies parles formules (2) et (2. bis). En divisant la 



différence (5 — S' par la demi-somme -y on aura l'égalité 



4 T? = JN , d ou -y- = V =: const. 



» Pour vérifier cette équation, nous avons pris une pile de Daniell dont 

 nous faisions communiquer alternativement le pôle positif avec l'aiguille 

 et le pôle négatif à la terre en déterminant,"dans chaque couple de mesures, 

 le potentiel V par la méthode de Poggendorff ('). En faisant varier le 

 nombre des éléments depuis i jusqu'à 8, nous avons constaté que la valeur 

 de i' oscillait entre o,5o et 0,47. La valeur moyenne est o,485 et les écarts 

 sont de l'ordre de grandeur des erreurs des expériences. On peut donc 

 considérer le nombre v comme une constante, et notre hypothèse comme 

 vérifiée (-). 



» Nous pouvons donc considérer comme démontré que la différence de 

 potentiels qui doit exister normalement entre l'aiguille d'aluminium et les 



(') i\ous nous servions d'un Latimer-Clark comme étalon de force électromolrice, 

 et d'un électromètre Lippmann comme instrument de mesure. 



(-) D'après nos mesures, c=:o^,485. Or, si l'on se reporte aux mesures de Hiinkel, 

 on trouve que notre résultat est compris entre les limites assignées par ilankel pour 

 cette force électromotrice de contact. Voir Mascart, Traité d'Électricité statique, 

 t. II, p. 36i, et EvERETT, Constantes physiques. Y>. 172. 



