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à V extérieur. Le corps peut être, en outre, recouvert d'une couche élec- 

 trostatique, dont l'action est nulle à l'intérieur. 



» La double couche d'électricité qui recouvre le conducteur est ana- 

 logue aux doubles couches magnétiques fictives employées par Ampère en 

 Électrodyiiamique et à la double couche qui se trouve au contact de deux 

 métaux, d'après le principe de Voila; mais hi puissance de la double 



couche est invariable et és;ale à — 7- V. 



» Cette double couche n'est pas plus difficile à concevoir que celle qui 

 se présente aux surfaces de contact de deux métaux, une couche se trou- 

 A ant sur le conducteur et l'autre dans l'air, à une distance excessivement 

 petite. Remarquons que, si la couche qui produit la force électromotrice 

 était simple, la densité de cette couche de\rait croître proportionnelle- 

 ment à l'intensité du courant, et, pour un courant énergique, il devrait se 

 produire dans l'air un fort écoulement de l'électricité; ce qui n'a pas lieu. 

 Remarquons encore que la' loi de Ohm relative aux courants permanents, 

 comme le remarque expressément son auteur dans son livre (^Ueber die gal- 

 vanischeKcltc), suppose qu'il n'y a pas de perte d'électricité dans l'air. 



» Faisons entrer l'électricité en A et sortir eu A', par deux fils très longs, 

 et ne supposons pas leur section nulle, mais très petite. Ils sont eux- 

 mêmes recouverts d'une double couche électrique, dont les potentiels en 

 dehors de ces fds ne dépendent pas de leur forme; ces potentiels sont 



égaux à C - et à — C -7 et se substituent ainsi à ceux des points A et A'. » 



OPTIQUE. — Sur la dispersion rolcUoire magnétique. Note de M. P. Joubi.v, 



présentée par M. Mascart. 



« Les recherches classiques de Verdet ont montré que la dispersion 

 rotatoire magnétique ne suit aucune des formules théoriques données jus- 

 qu'alors pour représenter le phénomène. Ces formules, qui» s'établissent 

 en admettant, entre autres hypothèses, que la période des deux vibrations 

 circulaires, se propageant dans le mdieu aimanté, est la même que celle de 

 la vibration rectiligne avant l'aimantation, sont les suivantes : la première, 

 donnée par Maxwell, 



G. R., 1887, V Semestre. (T. CV, N» IG.) 87 



