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 par les actions mécaniques internes du système est la variation changée de signe 

 d'un potentiel, et ce potentiel ne diffère du potentiel thermodynamique interne 

 que d'une quantité qui peut bien dépendre de l'état des divers corps, mais qui 

 ne dépend pas de leur position. 



» Moyennant l'emploi des deux propositions, on obtient l'expression 

 suivante du potentiel thermodynamique interne d'un système qui renferme 

 des aimants : 



-f ^ E(U - TS) + 5 -1- ///.f (;m) dvdydz, 



E étant l'équivalent mécanique de la ciialeur, T la température absolue, 

 U et S l'énergie et l'entropie du système supposé exempt d'aimantation, 

 OTL l'aimantation au point x, y, z et ^(onL) une fonction de l'aimantation qui 

 s'annule pour 3Tt = o. 



)) 2. Équations de l'équilibre magnétique. — En supposant que, dans 

 l'élément dxdjdz, l'aimantation subisse des variations arbitraires §A,, Su',,, 

 Ss et en égalant à o la variation du potentiel thermodynamique interne, on 

 arrive aux équations de l'équilibre magnétique. Si l'on pose 



F (311.) '^'' 



dSW. 



ces équations sont 



,Jl, = - h F (311 ) ^ , ia, = - h F (31t) ^\ Z^--^ h F (31L) ^ ■ 



Il Ces équations avaient été déjà proposées par M. G. Kirchlioffà la 

 place des équations de Poisson, que l'on déduirait des précédentes en 

 remplaçant F(3ru) par une constante. 



» Si la fonction F(3ll) est connue pour une substance déterminée, les 

 équations précédentes déterminent 3Vu en fonction de 



