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« Si l'on considère le phénomène dans un plan perpendiculaire aux 

 miroirs et qu'on appelle - — 2a l'angle des miroirs extrêmes, un rayon in- 

 cident qui fait l'angle p avec le premier miroir éprouve à la première ré- 

 flexion une rotation 2(3; il fait alors avec le troisième miroir l'angle 20c — p 

 et il éprouve à la seconde réflexion une rotation 2(2» — p) : sa rotation 

 totale est !^a.. Un rayon parallèle qui se réfléchit seulement sur le miroir 

 moyen éprouve une rotation 2(x + p), de sorte que l'angle apparent des 

 deux images virtuelles de la source, vues de l'intersection commune des 

 trois miroirs, est égale à 2((i — a). Les deux faisceaux n'ont de partie com- 

 mune que si la différence ^ — a est positive, et les franges d'interférence 

 sont d'autant plus larges que cette différence est plus petite. Dans ce cas, 

 le premier miroir est à peu près bissecteur de l'angle des rayons incidents 

 avec le second, et le troisième miroir se trouve situé de la même manière 

 par rapport aux rayons émergents. 



» Fresnel a répété l'expérience sous des inclinaisons très différentes, en 

 donnant successivement à l'angle a les valeurs 7°3o', i5°, 20°, 20°, 27°3o', 

 3o°, 35°, 40°, et a toujours vu le milieu du groupe de franges occupé par 

 une bande noire. C'est ce qui a lieu quand on emploie de la lumière na- 

 turelle, mais il est utile de compléter l'expérience et d'en préciser le carac- 

 tère, parce que la nature des franges n'est pas indépendante de la polari- 

 sation de la lumière incidente. 



» Quoique la théorie de la réflexion établie par Fresnel repose sur cer- 

 taines hypothèses plus ou moins contestables, les formules qui en résultent 

 paraissent conformes à toutes les observations, si l'on met à part les corps 

 très réfringents, comme le diamant, et quelques phénomènes secondaires 

 qui se manifestent au voisinage de l'angle de polarisation. 



)) En appelant i l'angle d'incidence de la lumière qui tombe sur la sur- 

 face de séparation de deux milieux isotropes transparents, /• l'angle de ré- 

 fraction correspondant, et a ou h l'amplitude de la vibration primitive, 

 suivant qu'elle est normale au plan d'incidence ou située dans ce plan, 

 l'amplitude de la vibration réfléchie est représentée par 



sin(j — /•) ,taiig(? — /•) 

 u — — a -7-^. '- ou K' = — b — ^~. [ ■ 



sin(< -H /■) tang(i + r) 



)) La différence de phase est nulle quand les vibrations incidente et 

 réfléchie sont de même signe; le changement de signe de la vibration 

 réfléchie équivaut à une perte de phase égale à tî ou à un retard d'une 

 demi-longueur d'onde. 



