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» 1° Entre la chaleur et le travail de même signe l'équivalence est 

 complète. 



» 2° Les effets calorifiques et mécaniques exclusivement moléculaires 

 de la compression et ceux de la dilatation d'un gaz sont de signes con- 

 traires. 



3° Les effets calorifiques dus aux frottements des organes qui produisent 

 ces changements de volume de n'importe quel sens sont toujours positifs. 



» 4° I^<^s changements de volume positifs ou négatifs d'un gaz et la 

 chaleur positive ou négative qui en résulte sont toujours réglés par les 

 obstacles ou les facilités que rencontrent soit ces changements de volume, 

 soit les quantités de chaleur qui leur correspondent. 



» En faisant à la pesanteur l'application de cette dernière loi, l'auteur 

 du Mémoire constate qu'elle constitue un obstacle permanent à la dilata- 

 tion de tout gaz, ainsi qu'à l'émission de toute chaleur provenant de la 

 compression d'un autre gaz, et, par la même raison, qu'elle apporte une 

 aide continue à cette compression du dernier, ainsi qu'à l'absorption de 

 chaleur qui accompagne la dilatation du premier. 



)) Ces résultats bien établis, l'auteur, dans une seconde partie, les ap- 

 plique aux machines à faire le froid par l'air comprimé. Examinant les ex- 

 périences, au nombre de plus de mille, poursuivies pendant deux années 

 consécutives par M. Coleman, de Glasgow, au moyen de ses grandes ma- 

 chines réfrigérantes, ainsi que les faits qui s'y rapportent relevés par leur 

 auteur, M. de Montgrand en déduit que le travail actif de la détente sur un 

 piston, comme il fallait s'y attendre d'après les lois de la Thermodynamique, 

 diminue la puissance absorbante, et par suite réfrigérante, de cette détente 

 précisément dans la mesure du travail jiositif qu'elle opère. Ce résultat 

 est d'ailleurs entièrement conforme à ceux des expériences de M. Hirn 

 sur la vapeur. 



» Dans une troisième Partie, l'auteur du Mémoire rend compte de diverses 

 expériences qui lui sont propres, sur les quantités de chaleur dégagées 

 par l'air comprimé ou absorbées par l'air dilaté. Des faits qu'il y observe 

 il résulte d'abord qu'une quantité considérable de chaleur, même sous la 

 seule pression de la pesanteur et a fortiori par suite de la compression 

 d'un volume d'air enveloppant, est absorbée par un second volume d'air 

 enveloppé mécaniquement dilaté qui la restitue ensuite en reprenant sa 

 tension initiale; puis qu'un refroidissement non moins considérable se 

 manifeste lorsqu'un volume d'air dépouillé de la chaleur dégagée par sa 

 compression revient librement à la tension atmosphérique. 



