3 siil : 



o sina 



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et, si l'on pose 



/ \ ,/i 3si 



(10) W = 7,,(_ + _ 



(11) ^="'(r 



(R étant le rayon de courbure de la méridienne, au pied de la normale, 

 abaissée du point considéré du fluide), m et n' sont donnés par les équa- 

 tions 



(i3) jn'^-m'=(^ + ',An 



T 



(i4) -îm' n— ri' — -^= iij.n'- . 



» On a alors 



(15) B = 2ZS£W', 



(16) C=2::S£«', 

 en posant 



(■7) ' s=/(r-^)<*. 



intégrale étendue à toute la demi-méridienne. 



» Lorsque l'expression :j; h — ^^ — est égale à zéro en tous les points de 



la surface du solide, par exemple pour un disque, les équations (9), (i3), 

 (i4) et (17) doivent être remplacées par les suivantes : 



(9 *'0 

 (i3 6«) 



(i/, bis) 



(i-jbis) 



» En résumé, S est connu dès qu'on donne la méridienne du solide. On 

 a alors entre les neuf quantités I, A, B, C, p., T, m', n', z les six équations 

 algébriques (2), (3), (t3), (i4), (i5)et(i6). En éliminant B, C, m', /;', 

 on conserve deux équations entre I, A, l».,T, s. Donc : 1° si l'on connaît I, A, 

 £, on peut calculer les paramètres 17. et T du mouvement; 2" si l'on déter- 



