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 l'amplitiule du balancier synchronisé : cela résulte des expressions (i3) 

 et (i ''i ) (Joe. cit., p. 1661) qui donnent l'amplitude ift, et la phase y limites : 



(l'f) tangv 



«T 



■^.7:(0-T)' 



a iT — T 21 



a6 T 5(5 



» On reconnaît aisément, en se reportant à la démonstration et à la 

 fig. 2, que les erreurs de synchronisme ne sont à redouter que pendant 

 les régimes variables accidentels survenus à la suite d'un changement 



Fii;. >. 



dans la grandeur moyenne de l'action synchronisante u. C'est pour cela 

 qu'on a intérêt à réduire autant que possible la durée de ces régimes va- 

 riables par la grandeur de l'amortissement. 



1) Il est important de remarquer que, dès qu'un nouveau régime perma- 

 nent est atteint (amplitude redevenue constante), toute trace de la per- 

 turbation disparaît, si la perturbation n'a porté que sur la force synchro- 

 nisante u, quand bien môme la nouvelle amplitude serait différente de 

 l'amplitude primitive; c'est qu'en effet la différence de phase y entre l'hor- 

 loge directrice et le balancier synchronisé est indépendante de la valeur 

 de cette force. 



» On voit dans la même formule (i/j) un autre motif pour donner à 

 l'amortissement oc une valeur notable : c'est qu'on atténue proportionnel- 

 lement l'erreur provenant d'une variation de la différence des périodes 

 — T, puisque x est en dénominateur. 



» Il en résulte encore qu'on peut synchroniser deux balanciers pour 

 lesquels cette différence — T est relativement considérable, à la condi- 

 tion d'augmenter l'amortissement ; on obtient aisément le synchronisme 

 entre deux horloges dont la différence de marche diurne est de ± !\ mi- 



