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 faces les tenninaiit à leurs pôles contraire:), deux barreaux aimantés sem- 

 blables, et j'ai trouvé sur chaque barreau, de chaque côté du point de 

 contact, jusqu'à une certaine distance, du magnétisme de même nature 

 que celui de l'extrémité en contact du barreau sur lequel je l'observais. 

 L'intensité de l'action des barreaux est à son maximum à leurs extrémités, 

 et décroit des extrémités vers le milieu. 



» Pour concevoir ce décroissement, il faudra admettre, dans la théorie 

 électrique du magnétisme, que l'intensité des courants autour des parti- 

 cules croît des extrémités des barreaux vers le milieu, suivant une certaine 

 loi, loi telle que les différences entre les intensités des courants successifs 

 décroissent à partir des extrémités des barreaux, suivant la même loi que 

 l'intensité du magnétisme, à partir des extrémités, ce qui est, généralement, 

 la condition de cette loi. D'après cette loi, l'intensité des courants sur un 

 barreau, à une distance finie de l'extrémité, doit être, mathématiquement 

 parlant, infiniment plus grande qu'à l'extrémité. 



■> Si l'on suppose que le décroissement de l'intensité du magnétisme des 

 extrémités des barreaux vers le milieu soit représentée par une logarith- 

 mique (ce qui ne peut être vrai, à la rigueur), l'intensité des courants, à 



une distance donnée de chaque extrémité, sera proportionnelle à — jd~^ 



expression dans laquelle c^est la distance entre l'extrémité et le point au- 

 quel on considère l'intensité des courants, l'unité étant la distance entre 

 l'extrémité et le point auquel l'intensité du magnétisme est à l'intensité 

 du magnétisme à l'extrémité : : i '.b. 



« L'intensité des courants est aussi, dans ce cas, proportionnelle 



qU f.d 



à — 7 , a étant l'intensité du magnétisme à l'extrémité, d la distance, 



a" — i 



comptée de l'extrémité, à laquelle on considère l'intensité des courants, 

 exprimée par la distance, à laquelle l'intensiié est c, prise pour unité. On 

 peut de même exprimer l'intensité des courants, aux différents points de la 

 longueur du barreau, par une loi quelconque de décroissement de l'inten- 

 sité du magnétisme. 



Pour concevoir ce décroissement de l'intensité du magnétisme dans la 

 théorie ordinaire, il faut admettre que la décomposition du fluide magné- 

 tique naturel croit en quantité dans les particules, depuis les extrémités 

 des barreaux jusqu'à leur milieu, suivant la même loi que l'intensité des 

 courants dans la théorie électrique. Si l'on suppose que l'intensité du ma- 



