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» Il y a lien de faire remarquer que, pour des tranches successives d'égale 

 épaisseur, les valeurs de r'^ sont équidistantos. 



I) La loi logarithmique de la distribution des tranches, après la défor- 

 mation, reste la même que pour le [laralléiépipède, et on la déduit facile- 

 ment de la remarque qui vient d'être faite; elle se traduit {fuj. i) par 



«p' — «/« _ NO 



ce qui revient à 



fip — nm NO — N« 



» En utilisant l'équation générale des logarithmiques supérieures et en 

 substituant, on trouve immédiatement 



relation générale entre les deux ordonnées j^t et /„', de la même hurizon- 

 tale, avant et après la déformation. 



» Pour ya^= H, le second membre est nul, ce qui correspond kj^^i'^ f'i 

 comme l'indique la figure. 



» Pour jja = A, on arrive simplement à 



ce qui correspond à la logarithmique principale et à riiorizontaie qui lui 

 sert de base. 



I) Si l'on voulait obtenir ime relation entre les ordonnées j^^' ^t ja; des 

 deux horizontales primitives y» ^'J'a, après leiu- déplacement, on pourrait 

 écrire immédiatement 



» Cete loi logarithmique n'est toutefois applicable qu'au-dessus de l'ho- 

 rizontale de la logarithmique principale. Au-dessous, toutes les couches 

 sont réduites dans une seule et même proportion. 



» On a reproduit sur la figure O/ipcj {fuj. 2) les sections des 32 cases qui 

 correspondent aux 32 divisions du demi-cylindre primitif; on n'y trouve 

 plus les aires égales, considérées précédemment, et qui sont ici remplacées 

 par les sections droites des solides de révolution, de même volume, en les- 

 quels le solide primitif s'est nécessairement transformé. 



