( 9o5) 

 » T.p moment total pour tout le système est alors 



2 7r X 0,000 009 9654. 



» Or, celui d'un ellipsoïde homogène de même masse que le Soleil, 

 s'étendaiit jusqu'à l'orbite de Neptune et tournant avec la vitesse angu- 

 laire actuelle de cette planète, serait 



X ^ X 3o,o6 = 27r X 0,006 04, 



60181 5 



résultat plus de six cents fois plus grand que le précédent. On voit quelle 

 énorme condensation il faut accepter pour réduire le moment d'inertie à 

 la six-centième partie de ce qu'il eût été dans le cas de l'hoinogénéité. 



» Mais il y a plus : imaginons, comme l'hypothèse la plus simple, que 

 la nébuleuse ait été composée de deux parties homogènes ellipsoïdales, 

 concentriques et semblables; un noyau condensé de rayon équatorial h et 

 de densité p, et une atmosphère de rayon extérieur a et de densité a. Pour 

 le calcul des moments d'inertie, on peut remplacer les couches ellipsoïdales 

 par des couches sphériques de même masse et de même équateur, de sorte 

 que p et (7 représenteront non les densités réelles, mais celles qu'aurait la 

 matière si elle était dilatée uniformément dans les sphères correspondantes. 

 La masse du système étant connue, on a 



» Le moment total des quantités de mouvement aiL est aussi connu : 



w i5 •- ' ^ ■• i5 



(') 



)> On déduit de ces équations, en posant p — cr = p', 



» Si l'on suppose a coiuui, il reste trois quantités b, p', <7 à déterminer, 

 et l'on n'a que deux équations. Nous profiterons de l'indétermination 

 pour rendre a maximum. Le maximum de g correspond au minimum 

 de p'i' qui représente, au facteur * n près, la masse qui s'est condensée dans 

 le noyau en (lus de la masse de même densité que l'atmosphère. Or on 

 tire des équations (1) 



,,, Ma' — K 



