( io46 ) 

 portent les mesures, soumises à la condition suivante 



v" — v' =^ 2/rMcosa, 



2 A étant une constante spécifique du milieu isotrope, dépendant de la 



longueur d'onde de la radiation observée. 



>) D'autre part, j'ai établi par expérience (' ) la loi suivan le : 



» ha moyenne des vitesses ch^ propagation des ondes circulaires de sens inverses 



séparées par l'action magnétique est sensiblement égale à la vitesse commune v 



de ces ondes quand l'action magnétique est nulle. 

 » D'où la relation 



» Ces deux conditions analytiques sont l'expression de deux lois expé- 

 rimentales : si l'on admet que ces deux lois sont rigoureuses (ce qu'on ne 

 peut guère démontrer que par leurs conséquences), on en conclura les 

 valeurs de v' et i>", c'est-à=dire les vitesses des ondes planes polarisées cir- 

 culaitement dans les deux sens pour toutes les directions de propaga- 

 tion, 



v' = i> — kM cosa, p" = i^ + k M cos «. 



» Il suffira dès lors d'employer la méthode géométrique de Fresnel pour 

 obtenir, par un simple calcul d'enveloppes (^), la surface de l'onde lumi- 

 neuse dans le milieu soumis à l'action magnétique. 



» A cet effet, rapportons chaque onde plane à trois axes rectangulaires 

 OX, OY, OZ, l'axe OX étant parallèle aux lignes de force du champ. La 

 surface d'onde cherchée est l'enveloppe d'un plan dont la dislance à l'ori- 

 gine est égale à la vitesse de propagation normale. 



» Si l'on désigne par oc, |3,y les angles que forme la normale au plan 

 d'onde avec les axes OX, OY, OZ, on aura évidemment pour l'équation 

 générale de ces plans 



xcobu -h )' cosp + z cosy = (' ± /{-M cosa, 

 qu'on peut éci ire 



(1) {^ ^ AM)cosa +/cosjj + zcosy = w, 



(') Comptes rendus, l. XCII, p. i368. 



(-) La loi de Verdet à elle seule ne suflirait pas, quoiqu'on puisse toujours poser 

 v' -^ v" z::: 2 u ; car alors on ne pourrait pas affirmer que u ne dépend pas de a, ce qui 

 rendrait l'élimination impossible. 



