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 avec la coiiililion 



( 2 ) cos- a. + cos- 1'3 + cos- y = i . 



» L'enveloppe du plan s'obtient en différenliant ces deux équations par 

 rapport à cos a, cos |3, cos y, considérés comme des paramètres variables, et en 

 annulant les coefficients des diftirenlielles indépendantes; il vient évidem- 

 ment 



^ ' cos a cos [3 cos 7 i 



équations du rayon vecteur qui joint l'origine au point de contact. Éli- 

 minant cos«, cos|3, cosy à l'aide de l'équation (2), on obtient l'équation 

 de la siuface de l'onde cherchée 



(4) (.ï +/rM)^-+- j' -+-Z- = 1'-, 



résultat qu'on obtiendrait du reste facilement par la Géométrie pure. 



» C'est un système de deux sphères excentriques, dont l'axe commun 

 est parallèle aux lignes de force du champ magnétique : l'une des sphères 

 correspond aux ondes circulaires dcxtrorsum, l'autre aux ondes circulaires 

 sinistrorsum. On en conclut l'énoncé suivant : 



» Dans un milieu isotrope, placé an sein d'un champ magnétique uniforme, 

 les deux espèces d'ondei à vibrations circulaires inverses, seules susceptibles 

 d'exister, se propagent suivant des splières identiques à la sphère d'onde du milieu 

 à l'état naturel, déplacées symélriiptemenl de la même quantité dans la direction 

 des lignes de for-ce. 



» Ce déplacement magnétique est pr'oportiomiel à l'intensité du champ et à 

 la constante électro-optique du milieu. 



» Il n'est peut-être pas inutile de faire remarquer que le résultat, fondé 

 sur des lois expérimentales, est indépendant de toute tliéorie moléculaire 

 ou magnétique. 



» Directions singulières de double réfraction circulaire magnétique. — 

 Cette disposition des deux nappes sphériques de la surface d'onde pré- 

 sente une particularité intéressante : si l'on considère des ondes planes 

 se propageant perpendiculairement aux lignes de force, on sait, d'après la 

 loi de Verdet, qu'elles présentent la même vitesse de pro[)agatioii normale 

 puisque le pouvoir rotatoire est nul dans ces conditions. 



» Effectivement, deux plans parallèles tangents aux deux sphères coïnci- 

 dent lorsqu'ils sont eu même lem|)s parallèles à l'axe commun : mais il 



