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 dans laquelle e est répaisseiii' d'un disque, / le diamètre, q le coefficient 

 d'élasticité, o la densité, rf le noinbre des nodales diamétrales, c celui des 



nodales circulaires correspondant aux divers harmoniques, 6= — > n le 



nombre de vibrations complètes, /une fonction déterminée par la théorie. 

 » Soient 



«„ le nombre de vibrations du sou fondamental pour lequel c?= 2, c = o: 



n^ lé nombre de vibrations du premier harmonique, pour lequel </— o, 



c = \. 



^ ■ Al- "i fi^'^j o, 1) 

 » On voit que, pour un même disque, — = ^^r-- r- 



h Or, d'une part, la théorie permet de ca/c^/er ce rapport pour toutes 

 les valeurs de : en voici 7 calculées entre les limites = ^ et = 1 . 



= — o,5o o,Go 0,70 0,80 o,83S 0,90 1,00 



— ou ^-ry^ — '—^- i,6i5 ij'M' 1,665 1,687 'jôgS 1,708 1,729 



» D'autre part, «,, n^,, et, par suite, — peuventétre déterminés/»ar/'ea;- 



périence pour chaque disque. C'est ce que j'ai fait en comparant, par la 

 méthode des battements, le son fondamental et le premier harmonique de 

 chacun d'eux aux sons de deux diapasons bien étalonnés, gradués et 

 munis de curseurs. Voici les résultats obtenus : 



. ■ "1 ". 



Aciers. ",. "„. — • — moyen. 



"0 "o 



1. Très doux Qo3 SaS i ,710 ) 



2. » 901 526,8 1,710 j " 



3. Mi-dou.K 899,4 d3o 1,694 ) , -^ 



4. » 898,8 53o,4 1,697 I '^ 



5. Dur go6 524,65 1,727 ) 



• 6. » 906,2 524,4 1,728 i ''^"^^^ 



» En comparant les nombres de la dernière colonne à ceux des trois 

 dernières colonnes du Tableau précédent, on voit cju'ona, très approxima- 

 tivement : pour les disques i et 2, ). = i ,8;y, ; pour les disques 3 et 4. 

 >, z= 1,717. ; pour les disques 5 et 6, 1 — 2y.. 



» Il en résulte les conclusions suivantes : 



» 1" Si l'ésalité - =: i est, comme l'indique de Saint- Venant, caracté- 



ristique de Visotropie d'un corps élastique, les aciers ci-dessus définis ne 

 sont nullement isotropes. 



