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de travail ('). lJ'a])rès l'axiome de Clausius, équivalent, comme on le sait, 

 au principe de Carnot, ceci n'est possible que si l'on a T^T,. 



» Du reste, comme la réaction exothermique qui se produit à T, porte 

 les produits b à une température T.^, d'autant plus élevée au-dessus de T, 

 que la première réaction est plus fortement endothermique, ces produits 6 

 peuvent céder de la chaleur à une source C à une température supérieure 

 à T,, mais inférieure à To. En partant de cette idée, et en appliquant le 

 principe de Carnot, on arrive, d'après la connaissance de T, et de T», à 

 déterminer une température R, d'autant plus élevée au-dessus deT, queTj 

 est plus élevée, à laquelle la température T de la source A doit être su- 

 périeure pour que cette source jmisse fournir sous forme de chaleur toute 

 l'énergie nécessaire à la réaction endothermique, quand celle-ci se produit 

 à une température t inférieure à T,. Par exemple, dans le cas où la réac- 

 tion endothermique serait la décomposition de l'eau, comme on a environ 

 T, = 5oo** et To -- 2200°, on trouve K = 890° : une source à une tempéra- 

 ture inférieure à 890° ne peut produire la décomposition de l'eau au-des- 

 sous de 5oo" (^). 



» Le plus souvent, dans les expériences de laboratoire, la seule source 

 de chaleur est constituée par 'les parois des vases qui renferment les 

 substances réagissantes, et la température de la source ne diffère pas 

 sensiblement de celle de ces substances : c'est le cas où s'est placé 

 M. Potier. La température des corps doit alors, d'après notre loi, être 

 supérieure à T,, pour que la réaction endothermique puisse se produire, et, 

 par conséquent, elle ne peut se produire que dans les conditions de 

 réversibilité; on retrouve ainsi la loi de M. Potier. 



» Ceci nous montre l'impossibilité d'effectuer des réactions endother- 

 miques dans des vases opaques aux basses températures (<^T,). Mais 

 cette impossibilité n'existe plus si l'on fait agir par rayonnement une 

 source à température élevée, ce qu'on exprime habituellement en 



il en résulte une faible diminution pour la \ aleur de la limite K à laquelle la tempé- 

 rature de la source doit être supérieure, et, comme R est notablement plus élevé que 

 T,, la température limite reste supérieure à T,, sauf, peut-être, dans le cas de quelques 

 réactions très faiblement endolhermiques. 



(') Nous négligeons ici le travail des pressions extérieures, eji général tiès faible, 

 el tout à fait nul si les réactions se font dans des vases inextensibles, ce qu'on peut 

 toujours supposer. 



(-) La démonstration de la deuxième partie de la loi, dont nous n'indiquons ici que 

 le principe, paraîtra prochainement dans le Journal de Physic/iic. 



