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tiires est linéaire et pourra être représentée graphiquement par une droite 

 dans chacun des murs considérés. 



» Dans le mur (i), la quantité de chaleur traversant l'unité de surface 

 pendant le temps élémentaire sera constante et donnée par la relation 



dans le mur (2), ce sera 



k -r =^ const.; 



k, -—- = const., 



les deux constantes étant égales. Donc 



k _ lit 

 dti 



donc le rapport des coefficients angulaires des deux droites qui représen- 

 tent la répartition des températures donne le rapport des coefficients de 

 conductibilité des deux substances considérées. 



» La méthode qui en résulte est simple. Nous surmonterons une masse 

 de métal d'une masse de mercure dont nous connaissons, par des mesures 

 antérieures, le coefficient A- en valeur absolue, nous mesurerons en ces deux 

 points a, a' du métal la température et l'ordonnée; nous ferons la même 

 chose en deux points p, fl' du mercure, et nous aurons ainsi toutes les don- 

 nées nécessaires à la connaissance du rapport 7- • 



» J'ai donné aux blocs de métal la forme de prismes ou de cylindres 

 droits, de 8*=™ de hauteur et S*^"" de diamètre. Un trou cylindrique, percé 

 suivant l'axe, reçoit une barrette de même hauteur représentant la colonne 

 conductrice. Des trous très fins, perpendiculaires à l'axe, laissent passer 

 les appareils thermo-électriques qui doivent donner la température en 

 deux points de l'axe de la barrette. 



» Au-dessus du prisme un système concentrique de deux tubes de verre, 

 l'un large, formant manchon, l'autre étroit, prolongeant la barrette, con- 

 tient du mercure dont on peut échauffer la surface libre par un courant 

 de vapeur d'eau. Les températures des deux points s'y mesurent par deux 

 fils de fer, comme je l'ai indiqué dans de précédentes Communications. 

 La partie inférieure du bloc de métal est refroidie à o" par le contact per- 

 manent d'un bloc de glace. 



