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loi des actions électriques; nous pourrons donc considérer des masses 

 électriques invariables, réalisées par de très petits conducteurs électrisés, 

 qui sont et restent isolés. 



» Nous admettrons qu'il peut exister de même, aux divers points des 

 corps, des masses électriques agissant suivant cette loi, mais qui varient, 

 avec le temps et les circonstances, d'une manière inconnue. Nous ignorons 

 donc, par exemple, comment varie la masse électrique lorsqu'elle passe 

 d'un corps à un autre, et toute autre notion impliquant la conservation de 

 l'Électricité, notamment celle de l'énergie électrique, dans ses rapports 

 avec le principe de la conservation de l'énergie. 



» 2. Ceci posé, remarquons que, d'après la loi énoncée, un très petit 

 conducteur isolé et électrisé ne peut être le siège d'une production ou 

 d'une destruction de chaleur, sous l'action des forces électriques. Consi- 

 dérons, en effet, un système quelconque de pareils conducteurs, à tempé- 

 rature uniforme, maintenus au repos par des forces extérieures, et produi- 

 sons une déformation quelconque du système, en revenant finalement aux 

 positions initiales. Les forces mutuelles qui agissent entre eux ne dépen- 

 dant que de leurs distances, le travail dépensé est nul. Par suite, il ne peut 

 se produire de variation de température sur aucun d'eux, car on pourrait 

 alors, par rayonnement, échauffer ou refroidir des corps faisant partie 

 d'une machine thermique, et produire ainsi du travail, ce qui est en oppo- 

 sition avec le principe de Carnot. 



» 3. Considérons maintenant un système matériel électrisé quelconque 

 S. Supposons que des masses électriques invariables m, définies comme 

 plus haut, égales et en très grand nombre, mais telles que Im ait une 

 valeur déterminée, soient uniformément réparties sur une sphère de 

 rayon R, enfermant S. Des forces extérieures sont appliquées à S et aux 

 masses ni, qu'elles maintiennent en place. 



)i Considérons une transformation quelconque de S, et en même temps 

 faisons varier R, de manière à le ramener finalement à sa valeur initiale Ro ; 

 pendant cette variation, chacune des masses m est déplacée suivant un 

 rayon. Soient, pour S, le travail dépensé pendant la transformation et 

 fourni par les forces extérieures, et Q la chaleur produite; soient de même 

 0' et Q' pour le système des masses m. Posons 



C = 0-EQ, C'=0'-EQ'. 



Le principe général de la conservation de l'énergie, appliqué à l'ensemble 



