( 7«' ) 



\ail). Si l'on veut que \ ne dépasse pas E^ roo^', on n'aura qu'à donnée au sliunl 

 une résistance p inférieure à loooo'''. 



» Si l'on peut tenir compte de la très faible self-induction du shunt, le 

 résultat n'est pas sensiblement modifié. Ce calcul serait trop long pour 

 être dévelo])pé ici. 



» Voltamètres en dérivation. — On prend des voltamètres en nombre tel 

 que leur force électromotrice maximum e dépasse légèrement la différence 

 normale RI de potentiel aux bornes de l'électro-aimant; soit R leur résis- 

 tance. En répétant le raisonnement précédent, on trouve que la différence 

 maximum \' de potentiel aux bornes de l'électro-aimant pendant la rup- 

 ture ne peut dépasser pi + e, soit sensiblement (p + R)I. Si la résistance p 

 des voltamètres est faible, "V ne dépassera guère la différence de poten- 

 tiel RI du régime nonnal. 



» A cause de leur capacité considérable de polarisation voltaïquc, l'em- 

 ploi des voltamètres ne saurait convenir au cas de courants essentiellement 

 variables (transmissions télégraphiques, dynamos à courants alterna- 

 tifs, etc.). 



» 3" Condensateur en dérivation sur l'électro-aimant. — Soient R et L la 

 résistance et la self-induction de l'électro-aimant, I le courant normal, C 

 la capacité du condensateur. A la rupture du circuit extérieur, l'électro- 

 aimant et le condensateur forment un circuit fermé, dans lequel le cou- 

 rant f va tomber graduellement de I à zéro. Ce courant / fait décroître la 

 charge C^' du condensateur et, par suite, la différence v de potentiel aux 

 bornes. Lorsque la décharge est complète, si l'intensité i est réduite à 

 zéro, l'extra-courant prend fin, sans que v ait dépassé la différence normale 

 de potentiel RI ; la condition d'efficacité est remplie d'elle-même. Ce cas 



se présente quand C dépasse la valeur 77^,» comme le montrerait un calcul 



développé. 



» Mais il peut se faire qu'au moiuent où la charge du condensateur de- 

 vient nulle, le courant ait encore une intensité «, <^ I. La charge Ce con- 

 tinue alors à décroître, c'est-à-dire change de sens ; v change également 

 de sens et atteindra un maximum lorsque le courant i sera nul. Puis le 

 condensateur se déchargera de nouveau et ainsi de suite ; c'est le phéno- 

 mène bien connu de la décharge oscillante. Il s'agit de maintenir V au- 

 dessous du maximum fixé E. 



» Or, au moment où le condensateur est entièrement déchargé, le cou- 

 rant ayant une intensité j, , l'énergie qui reste à dépenser est ■ Tw', <^ :: LP. 



