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dès le début et tend, par une marche continue et constamment croissante, 

 vers un maximum, qui est sa valeur finale en régime permanent. 



» L'intégration de léquation (i) conduit à un résultat bien différent. 

 En posant 



ls'CL=H et CR/-=:T, 



on trouve que l'intensité / reste rigoureusement nulle du temps / - o jus- 



T 



"y 1_ 



qu'au temps / = 0; qu'elle prend à l'époque H une valeur finie ^e '-", et 

 varie ensuite d'une manière continue jusqu'au temps / = 36; qu'elle subit 



alors un nouveau ressaut égal à —- e '^" , pour varier d'une manière con- 

 tinue jusqu'au temps l =^ 50; ainsi de suite. L'intensité à l'origine subit 

 des variations brusques aux époques o, 26, 4^, ..., ce qui met en évidence 

 un double caractère de la propagation : i" réflexions successives de l'onde 

 électrique aux deux extrémités; 2" vitesse finie de propagation du front de 

 l'onde ('). Cette vitesse est égale à 



i I 



ô = ^ = "- 



» En outre, la courbe du courant d'arrivée a des formes très différentes 



suivant la valeur du rapport ^ ■-= i / „ .^ .., ; qui est un nombre abstrait. 



Lorsque ce rapport est assez faible (au-dessous de 0,1), la courbe se con- 

 fond sensiblement avec celle que donne la théorie de Thomson. Lorsque 



F= est assez grand, elle présente, au contraire, un grand nombre de res- 

 sauts très accentués. M. Barbarat, Ingénieur des Télégraphes, a construit 

 un certain nombre de courbes correspondant à diverses valeurs de ,y, et a 



bien voulu me les communiquer. On en peut tirer des (onclusions pra- 

 tiques très importantes, comme on le verra ci-après par ini exemple. 

 » Si la ligne présente une perte uniforme, le second membre de l'équa- 



tion (i)doit être complété par l'addition du terme p- V = /?î'^V, en dési- 



(') C'est la conclusion ;i laquelle étaient parvenus MM. Fizeau et Gounelle, dès 

 i85o, dans leurs expériences entie Paris, Amiens et Rouen {Comptes rendus, t. XXX, 

 p. 437). 



