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Planète du i i sispiembre. 



h m 3 h 



Sept. II.... 11.53.43 21.41.43,40 1,248 J04. 5.47>6 o,866„ 



!■!.... 12.23. 1 3 2 1. 4 1. 7,98 7,3/1 104. 9.53,4 o,859„ 



Grandeur : i i ,5. 



ÉLiîCTKiClTli. — Vérification de la loi de. déviation des surfaces équipoten- 

 lielles et mesure delà constante diélectrique ; par M. A. Perot. 



(i On sait qtie si l'on admet la loi de déviation des surfaces équipoten- 

 tielles (^réf radian) , k, et k., désignant les constantes diélectriques de deux 

 milieux, les angles a et p d'une surface équipotentielle avec la surface de 

 séparation de ces milieux, de part et d'autre de cette surface, sont liés par 



la relation 



tanga k, 



tangp "" 7^' 



dans le cas oii le second milieu est de l'air, cette relation peut s'écrire 



(i) tanga = X:tangp, 



k étant la constante diélectrique du premier milieu. 



» Soit un diélectrique solide, taillé en forme de prisme, de très grandes 

 dimensions ; plaçons très près de l'une des faces et parallèlement à 

 cette face une grande plaque métallique A chargée à un potentiel constant 

 i^g. i). On peut imaginer que le champ présente la forme suivante : dans 

 le diélectrique, des surfaces équipotentielles planes et parallèles à la 

 plaque A; dans l'air, des surfaces planes également et parallèles à une 

 plaque B convenablement orientée. Dans ce cas, les angles a et p des deux. 

 j)laques avec la face CD du prisme sont donnés par la relation (i) , cette 

 forme du champ n'existant que loin des bords des plaques A et B. Si B 

 est amené au potentiel zéro, puis relié à un électroscope à feuilles d'or, de 

 sensibilité médiocre, on ne doit voir-aucun mouvement des feuilles en dé- 

 plaçant parallèlement à B et, par suite, aux surfaces équipotentielles, une 

 petite plaque métallique très mince isolée h, le champ n'étant que peu 



