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 que la vitesse est 

 , , dr V 



et que, en appelant ^ la densité du fluide, la masse traversant l'unité de 

 surface dans l'unité de temps est 



V 



(2) m 



liT.r^ 



1) J'admets des centres de flux agissant par progression, ou centres po- 

 sitifs, et des centres agissant par aspiration, ou centres négatifs. Je suppose, 

 en second lieu, qu'en un point quelconque, les vitesses simultanées du 

 fluide, telles qu'elles seraient si chacun des centres existait seul, se com- 

 posent suivant la règle ordinaire. Il résulte, de ces deux hypothèses, que 

 les surfaces équipotentielles et les lignes de force du champ électrosta- 

 tique sont applicables à la vitesse du fluide. Les formules (i) et (2) se 

 généralisent et deviennent 



(3) « = -â' 



(5) ^=24^' 



» IjCs centres de flux sont assujettis les uns aux autres par leurs réac- 

 tions réciproques, de telle manière que le flux n'a lieu que suivant l'axe 

 des tubes de force et qu'il a pour vitesse celle qui est donnée par (3). 



» Considérons la surface d'un conducteur : les centres de flux y sont 

 distribués de telle manière, que la vitesse résultante en un point intérieur 

 quelconque est nulle. Les conditions analytiques sont identiques à celles 

 de la détermination de la densité électrique superficielle. La relation 



-^ = 47U17 devient -^ =:.v, en appelant v la somme des volumes V de l'équa- 

 tion (5) des centres de flux répartis sur l'unité de surface, d'oîi résulte 



» Pour obtenir la vitesse en un point de la surface très voisin de la 

 limite extérieure de la couche, on a de même à remplacer la force élec- 



