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 tromotrice par la vitesse, d'où résulte 



» Considérons, en second lieu, la partie du champ constituée par le 

 diélectrique, et admettons que les centres de flux agissent d'abord sur le 

 diélectrique de la manière qui a été définie, jusqu'à ce qu'il s'y soit produit 

 un déplacement, limite d'action du fluide incompressible. Les surfaces 

 équipotentielles et les lignes de force subsistent. Soit dS la section d'un 



tube de force : la vitesse est r-j la masse qui traverse la section durant 



an T 



di est Se/S -j^dt. Par conséquent, la quantité de mouvement pour le tom|)s 



dt est 



» Si l'on supposait que le déplacement a lieu au travers de l'élément do 

 volume tout entier, il fauJrait donner à d( la valeur dn et l'on aurait, en 

 appelant d- l'élément de volume, 



pour la quantité de mouvement. 



» Mais on admet que le déplacement est proportionnel à la vitesse, et il 

 en résulte que l'on doit calculer dt par l'équation 



-,^ dl = K' -r^ dn, 

 an an 



ce qui donne, pour la quantité de mouvement, 



\an 



» Cherchons maintenant la quantité de mouvement pour la couche du 

 diélectrique en contact avec le conducteur. En tenant compte de l'équation 

 (■y), on trouve, pour cette quantité de mouvement, 



puisqu'il faut remplacer ■-— par - -—• 



» Cette quantité de mouvement donne la valeur du travail développé 

 par l'action électrique, c'est-à-dire de l'énergie acquise par l'élément de 



G. R., 1891, 2- Semestre. (T. CXUI, N° 14.) 5h 



