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et les équations qu'on en peut déduire par symétrie, ce qui donne la solu- 

 tion du problème. 



» Dans le diélectrique, /j„ est nul et ces formules se simplifient. 



» Dans le diélectrique, les composantes de la force magnétique ont 

 pour valeurs 



a : 



dy dt dz dt 



» Examinons, en ])articulier, le cas où nos oscillations sont périodiques 

 avec un amortissement. 



» Dans ce cas, toutes nos fonctions peuvent être mises avantageusement 



sous la forme suivante 



y"= partie réelley'e", 



f étant une fonction généralement imaginaire de x, y, z, indépendante 

 du temps, et k une constante imaginaire. Il en sera de même de toutes nos 

 autres fonctions; chacune d'elles sera la partie réelle d'un produit dont un 

 facteur est l'exponentielle e*' et l'autre une quantité indépendante du 

 temps et que je désignerai par la même lettre que la fonction correspon- 

 dante, mais accentuée. Ainsi 



\ = partie réelle de ^'e*', />„ = partie réelle de p\^e'" . 



)) Je désignerai parp* la valeur de p'^ au point x' , y', :■', de telle façon 

 que 



p' — partie réelle de p* e*'. 

 Il vient alors 



p" = partie réelle de /j* e' * ' " " ^ > , 

 d'où l'on déduit 



'^ ~ R 



» Il en résulte que X, Y, Z sont les parties réelles de X'e*', Y'e*', Z'e*'; 

 X' étant un potentiel dû à l'attraction d'une matière fictive répandue dans 

 la couche superficielle du conducteur; la densité de cette matière est/;*, 

 et la loi d'attraction est une fonction de la distance égale à la dérivée de 



» A l'intérieur du conducteur, / doit être nul; on en conclut que 



l^dx -\-Xdy -^ Zdz 



est une diflérentielle exacte. Réciproquemeiil, si cette condition est rem- 



