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l'hypothèse d'une conservation parfaite de l'énergie adiabaliqiie, en dépit 



delà contraction. La dérivée en — ^ o, de la tnlesse maxima réelle est in- 



versement proportionnelle au débit W^. (^e théorème, évident pour les 

 liquides, l'est également pour les gaz dans le cas d'une convergence adia- 

 ba tique, 



(i) W„ = m,m, S ?'rS/2^ECT„(i-pI) ; (y = ^--^'V 



(2) V,= v'25-ECTo(i-py), 

 ,.,, </V, Wo/»| S,^(C — r) ET,, 



(4) T, =T„p|, 



(5) r,, =r3„p'-^ 



Et, comme il nous a suffi, pour exprimer le débit des orifices divers, de 

 généraliser l'équation (i), en faisant de la constante y une fonction déter- 

 minée de la contraction, nous demanderons à une génération identique 

 les valeurs de V, , cr, , T, . 



» Si nous recourons à la forme elliptique, nous aurons de même 



(«) v, = -R= f^ *; ^Ryg|arcsin[g(,-,,)-1 



Cette sinusoïde, dont les premiers éléments sont parasites, s'infléchit au 

 point exact où le débit se régularise, et devient nulle pour/?, = p^. Consta- 

 tons ici que la différentielle (6) de la vitesse maxima est, au signe près, celle 

 que nous avons assignée au temps t dans le régime varié d'un gaz, qui, 

 dès lors, est un régime uniformément varié. De plus, on peut voir que, 

 dans les expériences de Hirn, l'abaissement H du gazomètre de section ù 

 croît comme la pression du récipient, car 



w; rfp, — ^rfp, — ' w„' 



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d'oi 



(8) W„ = >t^ = 12H. 



