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 » C'est une vibration circulaire droite pour un observateur situé du 

 côté Z des z positifs. Son indice de réfraction est n = -j- Mais les équa- 

 tions (3, 4) sont paires en T. On peut donc remplacer T par — T dans (5). 



On a la vibration ^ =; ae ^^ qui se propage dans le sens Z' contraire 



à Z. Pour l'observateur Z elle est gauche; mais, pour l'observateur Z', elle 

 est encore droite. La même discussion s'applique à la seconde solution 

 — /'. Pour celle-ci, la vibration qui répond à — T est 



(6) ^'=;.-^''<^-^\. 



» C'est une vibration circulaire gauche \ dont l'indice est n' = -j,- 



Soient y et w la demi-somme et la demi-différence de y et ^ • La somme des 

 vibrations (5) et (6) est 



l + i'z=y.e. ^ '» ^'+y.e ^ '« f^ = ae='^'"'-x 2COS27:(f — 



» C'est une vibration rectiligne tournante. L'indice est 



X n -y- n' 



c'est-à-dire la moyenne des indices des deux vibrations contraires (5, 6) 

 (loi de Cornu). La rotation du plan de polarisation est proportionnelle à 

 l'épaisseur traversée z (loi de Biot). Si l'on change s en — ^ et T en — T, 

 la vibration se propage en sens inverse et le plan de polarisation revient 

 sur ses pas (loi de Biot). Voilà pour les lois qualitatives. De plus, les 

 équations (3) et (4) conduisent à la formule de dispersion très simple des 

 pouvoirs rotatoires w 



^r- = Art^ - B. 



» Par la méthode d'interpolation de Cauchy, j'ai appliqué cette formule 

 aux nombres de Soret et Sarrazin (') pour le quartz. Ils s'étendent de la 

 raie A(> = o^, 76040, 10 := 12", 68) à la raie 26 du cadmium (X = o'^, 2i43i, 

 cu = 236",o). J'obtiens 



A = 1 1 ,90, B = 20, 83. 



(') Archives de Genève, t. VIII. — Journal de Physique : 2^ série, t. II ; i883. 



