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)) Examinons donc l'hypothèse qui attribuerait à l'éther, dans un champ 

 magnétique égal à l'unité C.G.S., un mouvement tourbillonnaire de pé- 

 riode 9, et cherchons les conséquences de cette hypothèse dans le cas du 

 phénomène de Zeeman et de la polarisation rotaloire magnétique. 



» 1° Phénomène de Zeeman. — Le W Zeeman a observé que si l'on dis- 

 pose une flamme chargéedc vapeur de sodium entre les pôles d'un électro- 

 aimant, et qu'on examine le spectre de cette flamme, chacune des raies D, 

 et D3 se transforme en un triplet quand l'observation est faite perpendicu- 

 lairement, et en un doublet lorsqu'on regarde la flamme parallèlement aux 

 lignes de force du champ magnétique. Nous ne considérerons que ce 

 dernier cas. Les deux composantes du doublet sont polarisées circulai- 

 rement en sens contraires. L'expérience prouve encore que le mouvement 

 circulaire dont la période est la plus courte, a le même sens que le cou- 

 rant d'un solénoïde équivalent au champ magnétique. 



» Si, à l'exemple d'un grand nombre de physiciens, on assimile un champ 

 magnétique à un espace animé de mouvements tourbillonnaires dont les 

 axes seraient parallèles aux lignes de force, on peut examiner les consé- 

 quences de l'hypothèse qui consisterait à admettre que ce mouvement 

 s'ajoute aux mouvements circulaires de l'un des deux faisceaux en lesquels 

 on peut décomposer un faisceau de lumière naturelle, et qu'il se retranche 

 des mouvements de l'autre. 



» Soit 9 l'( période du mouvement tourbillonnaire du champ, N le nombre 

 de tours par seconde du mouvement circulaire lumineux en dehors du 

 champ magnétique, le nombre de tours de ce mouvement deviendra 



N' = N -1- T^ pour le mouvement circulaire lumineux de même sens que les 



tourbillons, etN"=:N — j- pour le mouvement inverse. Les longueurs 



d'onde \' et V des deux faisceaux circulaires seront différentes, et comme 

 on a, en désignant par ¥„ la vitesse de la lumière dans le vide, 



» La variation de longueur d'onde AX devrait être proportionnelle au 

 carré de la longueur d'onde. 



)) I^e D'^ Zeeman a trouvé, par expérience, -r- = -. pour la raie 1), 



