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même sens que le milieu se comportera comme si sa longueur d'onde était 

 augmentée; elle se propagera donc plus vite, et le plan de polarisation 

 d'un faisceau polarisé tournera dans le sens du mouvement tourbillonnaire 

 du champ magnétique. Pour fixer les idées, considérons un champ animé 

 d'un mouvement tourbillonnaire droit : un rayon circulaire droit se propa- 

 geant suivant l'axe du champ se propagera plus vite que dans le même 

 milieu immobile. La rotation magnétique se ferait à droite. Ce cas corres- 

 pond à un champ magnétique produit par des courants circulaires droits, 

 et dans ce champ le phénomène de Zeeman révélerait une accélération 

 de la période, des vibrations circulaires droites. Llijpothèse sur le sens 

 des tourbillons est donc d'accord avec ce que donne l'expérience sur le 

 sens des deux phénomènes qui nous occupent. 



» L'accord numérique n'est pas moins satisfaisant. Soient 6 la période du 

 mouvement tourbillonnaire du champ, N le nombre de vibrations par 

 seconde commun à deux rayons polarisés circulairement en sens inverses. 

 D'après notre hypothèse, ces deux rayons se comporteront comme si leur 



nombre de vibrations était N'= N — - et N"= N + r; à ces nombres N' 



et N" correspondent des. longueurs d'onde V et V et des indices n' et n". 

 La formule de dispersion du milieu considéré donne 



M On a, du reste, 



y — r _ N"-N' _ j2l n'-n" _ X'— X" /dn\ _ 2 f du 



X ~ N ~ V„9 ®* X -' ~'ir~' [ftX ) ~ %Q [dï 



n Substituant cette valeur dans la formule (2), il vient 



2Tre V„0 \dX 



» Pour nous rapprocher des conditions de l'expérience de Zeeman, cal- 

 culons pour l'air. J'ai trouvé autrefois, pour la rotation magnétique - 



du sulfure de carbone dans un champ magnétique égal à l'unité C.G.S., 

 le nombre o',o434 relatif à la raie D, et, d'autre part, j'avais obtenu, 

 pour le pouvoir rotaloire magnétique de l'air, rapporté au sulfure de car- 

 bone et à la raie D, le nombre 0,000159. Prenant ¥„ = 3. 10'", on a 



— Vo== 9,586. Les expériences de M. Mascart sur la dispersion des gaz 

 conduisent, pour l'air, à la valeur >'-f = 1,143.10-' pour la raie D. 



