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Mais pour maintenir constante la température malgré cet accroissement 

 de charge dM, il se peut qu'il faille fournir ou retirer une certaine quan- 

 tité de chaleur qu'on peut représenter par bdM ('). 



» Supposons qu'ensuite on fasse varier de dT la température du con- 

 densateur à charge constante, il faudra fournir une certaine quantité de 

 chaleur adT, et les forces extérieures, malgré la dilatation, n'accom- 

 pliront aucun travail (ce sont des forces intérieures qui contrebalancent 

 l'attraction électrique des armatures). 



» Dans l'ensemble de ces deux transformations élémentaires réversibles, 

 la quantité totale de chaleur mise en jeu est donc 



(7) dQ = adT ^hdM, 



tandis que le travail est représenté par la relation (6). En comparant (G) 

 et (7) i» (')' *'" ^°''' qu'on a ici 



X=^M, h — o, X- ;= — -=;; 



d'où, d'après (5), 



(8) ,/u,= (Tg^: + |;)rfM^l(,-Hj^)NWM. 



Ce qui donne, pour la variation finie d'énergie AUt à température con- 

 stante T quand la charge varie de o à JM (en supposant C indépendant 

 de M) 



(9) AU,= ^(.+ ç^)-^iMV(i + ^^j 



et non :^MV, comme on l'admet habilueliement, car C dépend toujours de 

 la température, tant à cause de la dilatation, qui écarte et agrandit les ar- 

 matures, qu'à cause de la variation du pouvoir inducteur spécifique. 



» Pour un condensateur dont la paraffine est le diélectrique, en ne 



tenant compte que de la dilatation, on trouve que la variation d'énergie 



■ serait ^MV X i ,08. L'erreur commise est donc probablement voisine de —. 



» Dans la décharge du condensateur, l'énergie calorifique créée est 



(') Cette Note était écrite quand j'ai reconnu que M. Vaschy, dans son Traité 

 d'Électricité et de Magnétisme ( t. I, p. 127) avait déjà donné l'expression de la quan- 

 tité de chaleur qu'un condensateur doit prendre au milieu ambiant pour maintenir sa 

 température constante pendant la charge. Cette formule est bien conforme à ce que 

 dojine la relation générale (4). 



