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,, Application. - J'ai utilisé ces Taleurs de y pour le calcLil de l'équiva- 

 lent mécaniqae de la calorie, en admettant les valeurs de C d'après Regnault 

 et les données de Joule et Thomson relatives au travail interne. Je citerai 

 seulement deux des nombres obtenus : 



c. G. S. Kilogrammètres. 



Airào" 4,206. lo' 428,7 



CO^ào" 4.219 43o,i 



Au lieu de 4, '9 ^^7 



qui paraît résulter des meilleures expériences sur le frottement. 



„ Je donnerai quelques indications sur ce calcul dans une prochaine 

 Communication, et je discuterai les résultats obtenus. « 



SPECTROSCOPIE. - Sur un appareil pe? me liant de séparer des radiations simples 

 très voisines. Note de M. Maurice Hamy, présentée par M. Lœwy. 



« L'appareil que je vais décrire est destiné à isoler des radiations dont 

 les longueurs d'ondes sont très peu différentes. Il est fondé sur le principe 

 des interférences. 



» Imaginons une lentille convergente L dont l'une des faces S,, sup- 

 posée optiquement plane et couverte d'une demi-argenture, regarde une 

 seconde surface plane réfléchissante So, argentée à fond. Les surfaces S, 

 et S2 étant réglées de manière à être rigoureusement parallèles, appe- 

 lons a leur distance. Disposons dans le plan focal de L, situé du côté de 

 la surface sphérique, un point lumineux monochromatique P, de lon- 

 gueur d'onde 1, à quelques millimètres de l'axe principal de cette lentille. 

 Les rayons envoyés par P deviennent parallèles après avoir traversé la 

 face courbe de L; ils se réfléchissent partiellement sur chacun des plans S, , 

 S„ et, après une nouvelle réfraction à travers la surface sphérique de L, 

 viennent converger en un point Q symétrique de P par rapport à l'axe 

 principal du système. Plaçons l'œil en Q et, au moyen dun dispositif 

 assez délicat, d'ailleurs très facile à construire, faisons varier a lentement 



d'une quantité inférieure à - . Il arrivera un moment oii les deux faisceaux 



réfléchis interféreront et le système des deux surface S, S, deviendra com- 

 plètement obscur. Superposons au point P un second point lumineux P' de 

 lon'Jueur d'onde a . Si la distance a est convenable, les rayons émis par la 

 seconde source n'interféreront pas totalement. Le svstème des surfaces 



