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d'où 



n = ao ft — X 



2 A„B„^, 1'-' --= ^ 2 ^"^" 



Il — li fl — l 



et, en identifiant, 



» Tous les coefficients A„ et par suite [j. sont ainsi déterminés 

 » Je donnerai, seulement à titre d'exemple et pour montrer la légitimité 

 de la méthode, quelques expériences d'essai faites sur un tube dont les di- 

 mensions étaient les suivantes : 



/=5oo, R'=i, R = i,2. 



)> Le galvanomètre était taré en y déchargeant un condensateur d'un 

 microfarad chargé par quatre éléments Daniell, qu'on avait préalablement 

 comparés à un Latimer-Clark. L'intensité I était mesurée en prenant, par 

 la méthode de compensation, la différence de potentiel aux deux extré- 

 mités d'une résistance fixe de o"*"™, 23o en maillechort, maintenue à tem- 

 pérature constante. Pour des valeurs de I comprises entre I = 0,1124 et 

 I = 0,3371 (C. G. S.), la déviation a, est bien représentée par la formule à 

 deux termes 



50 = 352,91-+- /^GI,27I^ 



ce qui donne, en appliquant la méthode précédente, 



;y. = i83,8+ 10,48/ 

 X= i4,5-}- o,833/. 



» Ces valeurs sont comparables à celles qu'ont obtenues divers expéri- 

 mentateurs pour de faibles valeurs du champ magnétique : le champ ma- 

 gnétique maximum employé dans les expériences actuelles et correspon- 

 dant à la périphérie du cyhndre esiy"= -^ = o, 562 pour I = 0,3371. Il est 



certain qu'au delà une formule à deux termes ne suffirait plus pour a. et 

 pour [7.. 



1) La méthode précédente a l'avantage de supprimer l'emploi de toute 

 bobine de construction connue pour la production du champ magnétique 

 utilisé. Elle semble devoir s'appliquer avec facilité à l'étude de l'influence 

 du milieu dans les phénomènes d'induction. » 



