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dérer la diffusion atmosphérique comme un cas particulier du phénomène 

 de l'illumination des corps transparents. 



)) D'après les recherches de M. Tvndall, celles de Lallemand et les 

 miennes, les lois de ce dernier phénomène peuvent se résumer en disant 

 cjueles choses se passent comme si, sous l'influence de la lumière, les par- 

 ticules diffusantes devenaient des centres d'un mouvement vibratoire iden- 

 tique à celui des atomes d'éther dans l'onde incidente. Ce mouvement 

 vibratoire tend à se propager autour de la particule diffusante dans toutes 

 les directions; mais la composante du mouvement, suivant la direction 

 même de la propagation, se trouve annulée, et ce ne sont que les compo- 

 santes perpendiculaires à la direction du rayon diffusé qui se transmet- 

 tent. On peut considérer cet énoncé comme une loi limite qui se vérifie- 

 rait rigoureusement si les particules diffusantes étaient suffisamment 

 ténues, et que l'on peut accepter comme base du calcul, quitte à examiner 

 ensuite l'effet des perturbations. 



)) Ce calcul est donué dans le Mémoire, dans l'hypothèse d'une atmo- 

 sphère indéfinie tenant en suspension des particules diffusantes également 

 réparties. Il montre que l'action de l'ensemble des rayons qui ont subi 

 une première- diffusion, et qui arrivent sur une de ces particules, est équi- 

 valente à celle que produiraient : i° un rayon de lumière naturelle prove- 

 nant du Soleil; 2" un rayon de lumière plus faible, contenu et polarisé 

 dans le plan perpendiculaire à la direction du Soleil et passant par la par- 

 ticule considérée. Les intensités de ces deux rayons sont dans le rapport 

 de 9 : I . 



)i Le résultat explique d'une manière générale la polarisation de la 

 masse ombrée. 



» Il montre encore que, si la masse entière de l'atmosphère est éclairée 

 par le Soleil, la polarisation, en tout cas, ne peut être complète dans au- 

 cune direction, parce que la diffusion de second ordre introduit toujours 

 une certaine proportion de lumière naturelle. 



)) Les points neutres d'Arago, Babinet et Brewster, s'expliquent aussi 

 par la diffusion de second ordre, si l'on tient compte de l'augmentation 

 d'épaisseur de l'atmosphère et par conséquent de l'accroissement de la lu- 

 mière diffuse suivant des directions rapprochées de l'horizon ('). 



(') Cette explication des points neutres se rapproche de celle que Lallemand en 

 aiV&il donnée (Coni/Hes rendus, t. LXXV, p. 707); toutefois il considérait comme 

 naturelle la lumière envoyée par les masses atmosphériques voisines de l'horizon, 

 tandis que je la suppose |)artiellement polarisée, ce qui me semble plus conforme aux 

 faits. 



