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 1) 3. Plusieurs ronscqucnces ({(^ l'cqnalioii (i) inrriUMit l'altention : 

 >i Toule déformation est nxersible. I.a valeiii- de dx change de signe sans 

 changer de grandeur quand on change seulement le signe de d\ eldJ. 

 Ceci lésulte de la forme linéaire de l'éciuation (\), en d.r, dX, r/T, riui 

 n'est point d'ailleurs une conséquence nécessaire de l'existence des coefli- 

 cients d'élasticité et de dilatation thermique dans chaque état. Quelle que 

 soit la série de transformations qu'on a fait subir au corps, en les parcourant en 

 sens inverse, on le ramené entièrement à son étal initial. 



» Pour les autres propriétés, un exemple rendra plus clairs les énoncés 

 généraux ; le plus simple de tous suffit déjà lorsque les déformations per- 

 manentes restent très petites par rapport aux déformations temporaires : 



d.r =z (rt„ 4- 2a, \ + y.a.T) d\. -+- (/>„ -i- 9.h, \ -+- ■ib./ï) r/ï 



= d\a, X + a, X- -H {a. + è, )XT + b„T- ] -+- (6, — «,)( \ r/T - Jd\ ) 

 = d[a,X 4- a, X^ Hh 2a,XT -+- b./r-] -+- 2(6, - «,)X dT 

 = d[a,\ + a, X^ + 2 A, XT + /;,T^] -'Mb,- a,)TdX. 



» Sous ces diverses formes, l'intégrale du second terme est l'aire enve- 

 loppée par la ligne représentative de la série de transformations dans le 

 plan XT et deux droites partant des extrémités de cette lii^ne. Ces deux 

 droites peuvent être choisies d'une infinité de manières différentes. Je me 

 suis contenté de mettre en évidence les rayons vecteurs émanés de l'ori- 

 gine, les ordonnées et les abscisses, pour aboutir à la remarque suivante : 

 la partie non intégrable du second membre ne prend une valeur déterminée 

 que pour une série de transformations fermée, ramenant X, T cà leurs va- 

 leurs initiales. Dans ce cas seulement, les lignes auxiliaires disparaissent 

 et l'aire enveloppée ne dépend plus que (]a cycle de transformations par- 

 couru. Au point de vue expérimental : Pour une série de transformations non 

 fermée, le partage de la déformation totale observée en une partie temporaire 

 et une partie permanente n'est pas déterminé. Il n'v a pas lieu d'en parler: il 

 n'y a aucun intérêt, au point de vue de la signification des résultats, à sous- 

 traire de la déformation totale observée la déformation permanente ob- 

 tenue en fermant le cycle d'une certaine manière, pour obtenir ce que de 

 nombreux auteurs appellent la déformation temporaire, puisque la défor- 

 mation permanente dépend de la manière de fermer le cycle. Cette re- 

 marque s'applique également aux phénomènes magnétiques. 



» Quelle que soit la série de transformations effectuée, il y a une infinité de 

 manières de fermer le cycle sans déformation permanente. Dans l'exemple 



