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idealiquemenl nulle, quelle que soit la fonclion l(x, X, T), par suite de la 

 nature du corps. Ij'cxpression générale est donc 



.T dQ ^- ( K -f ^ + l) d.^[^^- la) ./X + ( jï - U) dT. 



)) Nous obtiendrons les diverses chaleurs spécifiques et chaleurs la- 

 tentes en choisissant convenablement X. La signification des lettres est 

 indiquée par les formules suivantes 



dq Cx dl 4- Lj r/X = C^ dT -1- L; dx = G^ d\ + G^dx : 

 JC.==,^.4-6 X+- 



» Ces six relations permettent de déterminer les quatre chaleurs latentes 

 en fonction des deux chaleurs spécifiques, ce qui donne 



dq ^. Cx dT + I (Cx — C^) f/X 



--^<Z^dT + ^^~^''dx 



= — rCrdX -\- , C^dx. 

 b ^ b ^ 



» Ces formes sont les mêmes que pour les corps fluides; en particulier, 

 le rapport de ox à SX pour une transformation adiabatique est encore égal 

 à celui de aC^ à C^. 



» 9. Relations diffère nlielles entre les chaleurs spécifiques. — 11 ne reste 

 que deux relations linéairement indépendantes contenant les trois dérivées 

 partielles de U : 



<JU _ a <9U , ,, dU _ I dU I .„ Y 



dX - 6 5T ~ •'^'"■^' Jx- ~ b dT ^ b^^ ' ^• 



" Mais leur différentiation en fournit une troisième; on reconnaît, en 

 effet, qu'il est possible d'éliminer les six dérivées secondes de U entre les 



